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H.  A.  LORENTZ. 
d’un  corps  B , et,  reprenant  l’hypothèse  du  N°.  8,  regardons  de 
nouveau  comme  parfaitement  tranchée  la  limite  entre  les  deux 
états  d’aggrégation.  Une  molécule  J5,  dans  la  couche  superficielle 
(F,  F)  est  alors  attirée  non  seulement  par  le  liquide,  mais 
aussi,  en  direction  opposée,  par  la  glace.  Si  la  première  at- 
traction a la  valeur  <p,  une  masse  d’eau,  occupant  l’espace 
au-dessus  de  F,  exercerait  également  une  force  qp;  en  ad- 
mettant ensuite  que  les  attractions  exercées  par  l’eau  et 
par  la  glace  soient  proportionnelles  aux  densités,  on  aura,  pour 
l’action  entre  la  masse  de  glace  et  la  molécule  considérée, 
v 
où  v est  le  volume  spécifique  de  l’eau  et  V celui 
de  la  glace.  L’attraction  exercée  par  l’eau  est  donc  la  plus 
forte,  et  les  molécules  B dans  la  couche  superficielle  se 
trouvent  soumises  à une  force  résultante  dirigée  vers  la 
solution.  La  concentration  diminue  de  nouveau  à mesure 
qu’on  se  rapproche  du  plan  F,  et  si  l’on  admet  que  la  diffé- 
rence des  deux  attractions  suffit  pour  abaisser  la  con- 
centration, en  ce  plan  même,  à une  valeur  insensible,  le  fait, 
que  la  solution  nous  donne  de  la  glace  pure,  se  trouve 
expliqué. 
En  désignant  maintenant  par  Z la  force  résultante  avec 
laquelle  la  glace  attire  les  molécules  B restant  dans  le  cy- 
V 
lindre  a b c d,  on  aura  — Z pour  l’attraction  exercée  par  l’eau, 
et  l’équation  (4)  deva  être  remplacée  par 
(t—  1 ) z~  K'  <«> 
§ 17.  Entre  la  glace  et  la  solution  il  existe  deux  sortes  de 
forces.  En  premier  lieu,  toutes  les  actions  qu’exercent  entre  elles 
la  glace  et  la  couche  liquide  superficielle,  formée  d’eau  pure, 
se  composent  en  une  pression  que,  pour  l’unité  de  surface, 
