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H.  A.  LORENTZ. 
ou  peut  appliquer  les  lois  ordinaires  de  l’hydrostatique  au 
liquide  qu’ils  contiennent;  il  est  alors  facile  de  calculer  la 
différence  de  pression  produite  par  des  forces  normales  à la 
paroi.  Qu’on  se  figure,  en  effet,  la  paroi  percée  d’un  trou 
ayant  la  forme  d’un  cylindre  droit,  à base  située  dans  le  plan 
V et  de  grandeur  1.  La  force  qui  agirait  sur  une  masse  de 
liquide  remplissant  ce  trou  nous  donne  la  différence  cherchée. 
J’appliquerai  cette  même  proposition  au  cas  actuel,  bien  que 
les  canaux  soient  peut-être  si  étroits  qu’ils  ne  puissent  con- 
tenir qu’un  petit  nombre  de  molécules.  ')  La  pression  osmo- 
tique se  trouve  alors  être  égale  à l’attraction  existant  entre 
les  molécules  B et  la  masse  liquide  dont  il  vient  d’être  parlé. 
Si  la  paroi  a précisément  l’épaisseur  a e,  on  peut  prendre  pour 
le  trou  en  question  le  cylindre  a b e f,  et  si  la  paroi  est  encore 
plus  épaisse,  cela  ne  change  rien  aux  choses,  puisque  a e est 
la  distance  maximum  à laquelle  l’attraction  s’étend.  Dans  les 
deux  cas  on  trouve,  par  ce  qui  a été  dit  à la  fin  du  dernier 
numéro,  la  valeur  K pour  la  pression  osmotique.  Celle-ci  est 
donc  déterminée  encore  par  le  mouvement  moléculaire,  bien 
que  nous  ayons  cherché  la  cause  immédiate  dans  les  forces 
attractives. 
Pendant  la  rédaction  de  ce  travail,  j’ai  eu  connaissance 
d’un  Mémoire  récemment  paru  de  M.  Boltzmann 1  2),  dans 
lequel  l’auteur  cherche  à prouver  en  général  que  d’après 
1)  Pour  justifier  cette  application  on  peut  se  servir  de  la  proposition, 
se  rattachant  à la  seconde  loi  de  la  thermodynamique,  qu’un  système 
moléculaire,  sous  l’action  de  forces  extérieures  pour  lesquelles  il  existe 
un  potentiel,  prend  un  état  d’équilibre  où  chaque  élément  de  volume, 
considéré  en  entier,  est  en  repos.  Supposons,  en  effet,  qu’un  liquide  (le 
dissolvant  pur),  sur  lequel  agissent  des  forces  extérieures  telles  que  celles 
spécifiées  au  No.  1,  soit  traversé  par  un  diaphragme  horizontal,  percé  à droite 
d’un  large  canal  et  à gauche  de  pores  aussi  fins  qu’on  le  voudra.  L’équilibre 
n’est  possible  que  si  la  différence  de  pression  entre  les  deux  côtés  du  dia- 
phragme a la  même  valeur  à droite  et  à gauche. 
2)  Zeitschr.  fur  physik.  Chem.,  VI,  p.  474,  1890. 
