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W.  C.  L.  VAN  SCHAIK. 
suive  les  vibrations  sonores  tout  comme  une  languette  très- 
légère  et  parfaitement  flexible;  les  forces,  dans  ce  cas,  ne 
dépendraient  pas  du  sens  du  mouvement.  En  effet,  soit  AB 
l’amplitude  des  vibrations  de  la  colonne  près  de  la  bouche  : 
le  mouvement  CB,  étant  dirigé  en  dedans,  serait  renforcé  par 
l’air  qui  est  maintenant  soufflé  dans  le  fc^au;  mais  pendant 
le  mouvement  opposé  BC , l’air  injecté  offrirait  une  résistance 
à la  vibration,  qui  est  dirigée  en  dehors.  En  supposant  que 
la  languette  d’air  se  meuve  un  peu  après  les  vibrations  so- 
nores, l’action  serait  encore  plus  défavorable. 
Quelques  particularités  de  la  courbure  de  la  lame  d’air  se 
laissent  prévoir  au  moyen  de  la  composition  des  mouvements. 
Soit  AB  (figure  28)  une  partie  du  courant  à une  époque  où  l’os- 
cillation est  encore  dirigée  en  dehors.  Pendant  que  l’air  de  la 
colonne  parcourt  un  petit  chemin  B B 2 en  sens  opposé,  une 
molécule  d’air  sortant  de  la  lumière,  sans  être  sous  l’influence 
de  cette  vibration,  suivrait  le  chemin  AB,  de  sorte  qu’elle  arrive 
réellement  en  B2.  Une  autre  molécule,  étant  en  P,  irait  à P, 
par  sa  vitesse  initiale  ; en  réalité  elle  arrive  à C2  ; etc.  Le  cou- 
rant prendra  donc  une  forme  AB2C2;  et  une  forme  suivante 
sera  AC3D3. 
Ces  lignes  courbes  sont  asymétriques  par  rapport  à la  bis- 
sectrice de  la  figure  totale  décrite  par  la  lame  vibrante.  Si  la 
période  d’une  vibration  simple  est  très-grande  par  rapport  au 
temps  dans  lequel  l’air  passe  la  hauteur  de  la  bouche,  la  po- 
sition la  plus  latérale  de  la  lame  se  présentera  à peu  près  au 
moment  où  la  vitesse  de  la  colonne  vibrante  est  maximum. 
Peu  après,  avant  que  la  vibration  de  la  colonne  change  de 
signe,  la  partie  inférieure  du  courant  prendrait  une  forme  plus 
rectiligne. 
L’inflexion  du  courant  monte,  comme  on  le  voit,  de  la 
lumière  vers  la  lèvre  supérieure.  Si  ce  mouvement  demande 
un  temps  à peu  près  égal  à la  période  d’une  vibration  simple, 
on  peut  prévoir  des  formes  comme  celles  représentées  dans 
la  figure  32.  Si,  au  contraire,  le  temps  que  l’inflexion  de  la 
