LA  THÉORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  373 
CHAPITRE  I. 
Mouvements  électriques  dans  des  corps  qui 
se  trouvent  en  repos. 
Valeur  de  l’énergie  cinétique. 
§ 7.  Considérons  un  système  quelconque  de  corps,  conduc- 
teurs ou  diélectriques,  homogènes  et  isotropes  ou  non  et 
remplissant  l’espace  infini,  l’un  d’entre  eux  pouvant  être  l’éther 
de  l’optique.  Dans  tous  ces  corps,  même,  suivant  les  idées  de 
Maxwell , dans  l’éther,  le  phénomène  qu’on  appelle  un  courant 
électrique  peut  avoir  lieu.  Le  courant  mesuré  en  unités  élec-, 
tromagnétiques  sera  représenté  par  C,  et  pour  abréger  j’écrirai 
u , v , w,  au  lieu  de  C*,  Cy,  C*.  Avec  Maxwell  je  supposerai 
que  la  distribution  du  courant  est  toujours  solénoïdale.  Il  faut 
donc  que  l’on  ait: 
= 0 
(4) 
du  d V d W 
d X d y d Z 
(C^)j  — (Crc)2 (5) 
§ 8.  L’explication  des  phénomènes  d’induction  au  moyen 
de  la  masse  des  particules  qui  prennent  part  aux  mouvements 
électromagnétiques  constitue  un  des  traits  caractéristiques  de 
la  théorie  de  Maxwell.  Or,  dans  l’équation  (3)  qui  exprime  le 
principe  de  d’Alembert,  la  masse  des  points  matériels  est  im- 
plicitement renfermée  dans  le  second  membre;  on  est  donc 
amené  à considérer  en  premier  lieu  la  valeur  de  l’énergie 
cinétique  T dans  un  système  où  il  y a des  courants  électriques. 
Suivant  Maxwell , cette  énergie  n’est  autre  chose  que  celle 
désignée  par  le  nom  d’énergie  électromagnétique.  La  valeur 
en  peut  être  calculée  au  moyen  de  deux  vecteurs  qu’on  appelle 
la  force  magnétique  et  l’induction  magnétique. 
La  force  magnétique  et  ses  composantes  seront  représen- 
tées par  H,  a,  (j,  /,  l’induction  magnétique  et  ses  composantes 
par  B,  a,  6,  c. 
