LA  THEORIE  ÉLECTROMAGNÉTIQUE  DE  MAXWELL.  377 
ô 
Dans  la  dernière  opération  on  a eu  égard  aux  trois  der- 
nières des  formules  (14)  et  à la  condition  de  continuité: 
qui  découle  de  l’équation  (11). 
Des  formules  (10)  on  déduit 
dày  ddp  . v dôu  ddy  . v 
0 y d z d z dx 
d ÔB  dÔa  . * 
d X d y 
on  trouve  donc  finalement  : 
d T=zj(Fdu+  G9v  + H8w)dr 
(15) 
Quantités  qui  servent  à définir  un  déplacement  virtuel 
du  système. 
§ 13.  Faisons  abstraction  pour  un  moment  du  mouvement 
réel  que  nous  voulons  étudier  et  portons  notre  attention  sur 
le  fait  que  le  système,  à un  moment  où  il  occupe  une  position 
déterminée  W,  peut  être  le  siège  de  mouvements  électriques 
très  différents.  Soient  u,  v,  w'  les  composantes  du  courant 
dans  un  de  ces  mouvements  imaginables,  les  signes  u,  v,  iv 
étant  réservés  au  mouvement  réel. 
Soit  P un  quelconque  des  points  matériels  qui  prennent 
part  au  mouvement. 
Je  suppose  qu’en  vertu  des  liaisons  entre  les  parties  du 
système  les  composantes  £,  £ de  la  vitesse  de  ce  point  sont 
des  fonctions  linéaires  des  valeurs  de  u\  v\  w'  dans  tous  les 
points  de  l’espace,  les  coefficients  dans  ces  fonctions  dépen- 
