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H.  A.  LORENTZ. 
port  au  temps,  qu’on  trouve  dans  les  deux  termes  du  second 
membre,  disparaissent  si  on  développe  ces  termes. 
Il  en  résulte  que  les  conséquences  qui  découlent  du  prin- 
cipe de  d’Alembert  sont  indépendantes  de  la  manière  dont 
ôx,  ôy,  ôz,  ou,  dans  le  cas  qui  nous  occupe,  e*,  ey,  e*  varient 
avec  le  temps. 
Dans  l’application  qui  va  suivre,  ces  dernières  quantités  sont 
supposées  indépendantes  de  t. 
Voici  encore  une  remarque  importante.  Si  l’on  admet  que 
le  seul  moyen  par  lequel  on  puisse  déplacer  les  points  du 
système  consiste  à y établir  des  courants  électriques,  on  ob- 
tiendra tous  les  déplacements  virtuels  possibles  en  donnant 
aux  quantités  e ey  et  ez  toutes  les  valeurs  dont  elles  sont 
susceptibles. 
Application  du  principe  de  d’Alembert . 
§ 17.  Pour  appliquer  la  formule  (3)  je  considérerai  successi- 
vement les  variations  ô'T,  ôT  et  le  travail  M. 
Par  ô'T  nous  avons  représenté  la  variation  que  subit  l’é- 
nergie cinétique  si  les  vitesses  des  points  matériels  éprouvent 
des  variations  égales  à celles  qui  sont  apportées  en  réalité 
aux  coordonnées.  Or,  dans  le  problème  actuel,  cette  con- 
dition se  trouve  réalisée  si,  tout  en  maintenant  constante  la 
configuration  qui  se  présente  dans  le  mouvement  réel,  on 
augmente  de  e*,  ey,  e*  les  composantes  du  courant.  En  effet, 
si  dans  les  formules  (16)  les  coefficients  A,  B , C,  A',  ...  . 
demeurent  invariables  et  que  les  composantes  du  courant 
électrique  reçoivent  les  accroissements  e*,  ey,  e*,  les  variations 
de  £,  y et  £ seront: 
2 ( A ex  + B ey  -b  C ez), 
2 (A'  ex  -b  B'  ey  -h  C'ez  ), 
2 {A"ex  -h  B"ey  -b  C"ez  ) ; 
elles  deviennent  égales  aux  valeurs  que  les  équations  (18) 
donnent  pour  ôx,  ôy,  ôz. 
