LA  THÉORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL. 
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tion  et  la  force  magnétiques  qui  déterminent  les  mouvements 
électromagnétiques  sont  liées  aux  courants  de  la  manière  qui 
a été  considérée  au  paragraphe  9.  Les  forces  dont  il  faut  bien 
tenir  compte  ne  sont  pas  les  mêmes  dans  des  corps  de  nature 
différente.  Cependant,  comme  on  le  verra  plus  loin,  on  peut 
dans  tous  les  cas  indiquer  pour  chaque  point  de  l’espace  trois 
quantités  X,  Y,  Z,  telles  que 
— J (X  e*  + Fey  + Z e,)  d x (19) 
représente  le  travail  des  forces  pour  le  déplacement  virtuel 
défini  par  e.r,  ey,  e*. 
La  formule  (3)  devient  donc: 
J (X  ex  h-  Y ey  -h  Zez)  d r = 
dG 
dt 
dH 
dt  Bz 
) 
(20) 
relation  qui  renferme  à elle  seule  toutes  les  équations  du 
mouvement.  Pour  en  tirer  toutes  les  conséquences,  il  suffit 
d’exprimer  que  la  formule  doit  être  vraie  pour  toutes  les  va- 
leurs admissibles  de  e*,  ey,  e*.  Cependant,  avant  de  procéder 
plus  loin,  il  sera  utile  d’étudier  les  valeurs  de  X,  F,  Z dans 
des  cas  particuliers. 
Valeurs  de  X,  Y et  Z pour  les  diélectriques . 
§ 21.  Lorsque  quelques-unes  des  forces  qui  agissent  dans  le 
système  dérivent  d’une  énergie  potentielle,  le  travail  de  ces 
forces  est  égal  à la  diminution  de  cette  énergie.  Or,  suivant 
les  idées  de  Maxwell , les  forces  qui  agissent  dans  les  corps 
non  conducteurs  ou  diélectriques  possèdent  cette  propriété. 
Dans  les  diélectriques  il  existe  un  état  d’équilibre  naturel 
qui  est  dérangé  par  tout  mouvement  de  l’électricité,  et  un  tel 
dérangement  donne  lieu  à une  certaine  énergie  potentielle. 
