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H.  A.  LORENTZ. 
Les  produits  udt,  v dt,  w dt  représentent  pour  le  mouve  • 
ment  réel  ce  que  nous  avons  indiqué  dans  le  cas  général  par 
fcr,  er.  On  voit  donc  que,  tant  qu’il  s’agit  d’un  mouvement 
réel,  le  travail  des  forces  peut  être  calculé  au  moyen  de  la 
formule  (19)  si  l’on  pose: 
X — X,x}  x U — p 'Ax,  y V “t~  Xx,  z VJ , 
ï — Xy,  x U -b  Xy,  y V -+*  Xy}  z W, 
Z XZi  x U X.z,  y V ~\~  Xz,  z VJ. 
Or,  je  supposerai  que,  si  on  emploie  ces  valeurs,  le  travail 
des  forces  dans  un  déplacement  virtuel  peut  également  être 
mis  sous  la  forme  (19);  hypothèse,  du  reste,  qui  est  confirmée 
par  le  fait  que  les  conséquences  qui  en  découlent  s’accordent 
avec  l’expérience. 
Il  n’y  a qu’un  seul  cas  où  l’on  a eu  recours  à des  valeurs 
de  X,  Y et  Z différentes  de  celles  que  je  viens  d’indiquer. 
Pour  expliquer  le  phénomène  de  Hall,  qui  se  produit  dans 
des  feuilles  métalliques  placées  dans  un  champ  magnétique, 
on  a ajouté  aux  derniers  membres  des  équations  (26)  des 
termes  de  la  forme: 
l 3î)  — l2  w,  l , iu  — l3  u,  u — l , v. 
Mais  le  phénomène  de  Hall  ne  sera  pas  considéré  dans  ce 
mémoire. 
Équations  du  mouvement. 
§ 25.  Revenons  maintenant  à l’équation  (20),  qui  peut  être 
remplacée  par 
edz  — 0, 
si  on  désigne  par  p,  q et  r les  cosinus  directeurs  du  vecteur 
e dont  e.r,  ey,  e2  sont  les  composantes. 
Il  faut  appliquer  cette  condition  à tous  les  déplacements 
