LA  THÉORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  391 
Je  suppose  la  normale  n dirigée  vers  l’extérieur  de  la 
surface. 
Multiplions  par  d t l’équation  précédente  et  intégrons  sur 
toute  la  durée  de  la  décharge.  Le  premier  membre  devient 
alors  égal  à la  charge  que  possédait  le  conducteur,  et,  en 
entendant  par  D le  déplacement  diélectrique  qui  existait  avant 
la  décharge,  on  trouve 
E — J'  d (T. 
Par  des  raisonnements  qu’il  est  superflu  de  reproduire  ici,  on 
s’assure  que  la  formule  est  encore  vraie  si  le  conducteur  est 
maintenu  isolé  et  que  l’intégration  soit  étendue  à toutes  les 
parties  d’une  surface  fermée  enveloppant  le  conducteur. 
Dans  ce  qui  a été  dit  dans  les  trois  derniers  paragraphes 
ou  reconnaîtra  immédiatement  des  propositions  bien  connues 
de  l’électrostatique. 
Hypothèse  du  fluide  électrique. 
§ 31.  Plusieurs  des  raisonnements  qu’on  trouve  dans  ce 
mémoire  peuvent  être  rendus  plus  clairs  au  moyen  d’une  hypo- 
thèse qui  est  une  de  celles  dont  M.  Poincaré  s’est  servi  dans 
son  exposition  *)  de  la  doctrine  nouvelle  et  que  je  vais  présenter 
sous  une  forme  un  peu  différente.  On  peut  supposer  que  tous 
les  corps,  y compris  l’éther,  sont  imprégnés  d’un  fluide  incom- 
pressible, dont  le  déplacement  constitue  les  phénomènes  élec- 
triques. Dans  les  corps  diélectriques,  les  particules  de  ce  fluide 
doivent  être  regardées  comme  liées  à des  positions  d’équilibre, 
vers  lesquelles  elles  sont  ramenées  dès  que  la  force  qui  causait 
un  déplacement  cesse  d’agir;  dans  les  conducteurs,  au  contraire, 
il  ne  peut  être  question  d’une  position  d’équilibre  et  ces  corps 
1 ) Poincaré,  Électricité  et  Optique  (1890),  T.  I.  Chapitre  II. 
