LA  THÉORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  397 
valeur  dans  les  deux  corps;  s’il  n’en  est  pas  ainsi,  le  fluide 
électrique  tendra  à se  mouvoir  vers  le  côté  où  la  pression  a 
la  valeur  la  plus  basse. 
Courants  invariables. 
§ 38.  Lorsque  deux  points  d’un  corps  métallique  C sont 
reliés  aux  pôles  d’un  élément  voltaïque,  il  s’établit  un  régime 
permanent,  dans  lequel  u,  v,  w et  par  conséquent  la  force 
et  l’induction  magnétiques  sont  indépendants  du  temps.  En 
toute  rigueur,  la  théorie  que  nous  avons  développée  jusqu’ici 
ne  suffit  pas  à l’étude  complète  d’un  tel  cas,  parce  qu’elle  ne 
tient  aucun  compte  des  forces  électromotrices  qui  sont  enjeu 
dans  les  combinaisons  voltaïques.  Cependant  les  équations  (30) 
n’en  sont  pas  moins  applicables,  pourvu  seulement  qu’on  se 
borne  aux  parties  de  l’espace  où  il  n’existe  pas  de  forces  élec- 
tromotrices, par  exemple  au  corps  C et  au  diélectrique  en- 
vironnant. Mais,  si  a,  b et  c ne  varient  pas  avec  le  temps, 
ces  équations  se  réduisent  à: 
d_Y  dz__d_z  ai_3i 
d Z dy  0 X d Z d y d X 
On  en  déduit  de  nouveau  le  théorème  que  l’intégrale  (32) 
a la  même  valeur  pour  toutes  les  lignes  qu’on  peut  mener  du 
point  A au  point  P.  Seulement,  il  faut  ajouter  la  condition 
que  les  lignes  dont  il  s’agit  doivent  être  situées  entièrement 
dans  une  région  exempte  de  forces  électromotrices. 
Cela  posé,  on  définira  le  potentiel  cp  de  la  même  manière 
qu’au  paragraphe  28,  et  on  aura  encore  les  formules  (33),  dans 
lesquelles  on  substituera  les  valeurs  (26)  si  l’on  veut  étudier 
la  distribution  du  courant  électrique  dans  le  corps  C. 
§ 39.  Je  n’insisterai  pas  sur  les  questions  que  présentent  les 
courants  permanents.  Cependant,  il  importe  de  remarquer  que 
la  théorie  du  fluide  électrique  arrive  d’une  manière  fort  simple 
27* 
