LA  THÉORIE  ÉLECTROMAGNÉTIQUE  DE  MAXWELL.  401 
entre  la  rotation  de  la  roue  et  la  force  avec  laquelle  elle  agit 
sur  la  tige.  Relation  bien  simple,  du  reste,  si  la  roue  n’est 
soumise  à aucune  force  extérieure  et  n’est  liée  à aucun  autre 
organe  ; elle  tendra  alors  à faire  avancer  la  tige  si  son  propre 
mouvement  est  ralenti,  et  elle  s’opposera  au  déplacement  de 
la  tige  dans  le  cas  contraire. 
Ces  considérations  nous  conduisent  à étudier  séparément 
le  mouvement  du  fluide  électrique  et  à introduire  les  forces 
qui  servent  à maintenir  les  liaisons.  On  arrive  ainsi  à une 
méthode  dans  laquelle  les  forces  qui  seules  accomplissaient 
un  travail  ôA  sont  reléguées  au  second  plan. 
Force  électrique. 
§ 42.  Considérons  une  quantité  infiniment  petite  e du  fluide 
électrique,  située  à l’intérieur  d’u.i  corps  pondérable  ou  de 
l’éther.  La  force  qu’elle  éprouve  de  la  part  de  la  matière  M 
a pour  composantes: 
— Xe,  — Ye,  ~Ze, 
et  j’écrirai  : 
X'  e,  Y ' e,  Z'  e 
pour  les  composantes  de  la  force  qui  est  due  au  fluide  am- 
biant et 
X"  e. , Y"  e , Z"  e 
pour  celles  de  la  force  qui  est  exercée  par  la  matière  N. 
Comme  nous  négligeons  la  masse  du  fluide,  toutes  ces  forces 
doivent  se  tenir  en  équilibre,  c’est-à-dire  qu’on  aura: 
X'  -h  X"  — X,  F + Y"  = Y,  Z'  + Z'  — Z. 
On  voit  donc  que  le  vecteur  (X,  Y,  Z)  représente  la  force 
qui  agit  sur  l’unité  d’électricité  en  vertu  des  liaisons  du  système. 
Cette  force  fait  équilibre  avec  celle  qui  est  due  à la  matière 
M,  c’est-à-dire  avec  l’élasticité  diélectrique  ou  le  frottement, 
et  on  dit  souvent  qu’elle  sert  à vaincre  ces  dernières  forces  et 
