LA  THÉORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL. 
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x + x = x\  r + n = r',  z + ^ — z\ 
on  retombe  sur  les  équations  (37)  et  (38). 
Vitesse  de  la  lumière  dans  V éther. 
§ 49.  On  reconnaîtra  facilement  que  nos  formules  sont  au 
fond  identiques  à celles  qu’on  trouve  chez  Maxwell  et  chez 
MM.  Heaviside  et  Hertz  1 ).  Elles  doivent  donc  conduire  aux 
résultats  bien  connus  sur  lesquels  Maxwell  a établi  sa  théorie 
électromagnétique  de  la  lumière.  Je  ne  m’étendrai  pas  ici  sur 
les  fondements  de  cette  conception  importante  et  je  me  bor- 
nerai à déduire  de  mes  formules  la  vitesse  de  propagation  de 
la  lumière  dans  l’éther. 
Pour  ce  milieu,  les  équations  (25)  prennent  la  forme: 
X = »of,  Y="o9,  Z=v0  h, 
vQ  étant  la  valeur  commune  des  coefficients  Vx,  X,  Vy}  y,  Vz,  Z J 
comme,  de  plus,  la  force  et  l’induction  magnétiques  se  con- 
fondent en  un  seul  vecteur,  les  formules  (30)  deviennent: 
*9 
dh\ 
i —da 
dz 
h) 
^ —ït’ 
’3  h 
2A 
3 X 
dzj 
1 “ o t ’ 
3/ 
3 g\ 
_0/ 
.2  y 
dxj 
5 tm 
Des  deux  dernières  on  tire  : 
rA  , o /o/  *g  o/A  i o/o/  os\ 
"0LA^  O*  \3*  + 3y  + 3 z)  J~~;HV2y  3z)’ 
ou  bien,  en  ayant  égard  aux  formules  (22),  (10)  et  (24), 
t — 4 „ 3 */. 
"o  N 
J)  Il  faut  citer  encore  un  mémoire  de  M.  Gohn , Zur  Systematik  der 
Electricitâtslehre  ( Wied . Ann.  Bd.  40,  p.  625,  1890),  dans  lequel  des 
équations  semblables  sont  prises  pour  point  de  départ. 
