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H.  A.  LORENTZ. 
en  contact  ne  doivent  pas  glisser  l’un  sur  l’autre  et  que,  par 
exemple,  un  corps  pondérable  sphérique,  placé  dans  un  espace 
d’ou  l’air  a été  éloigné,  communique  un  certain  mouvement 
à l’éther  environnant,  non  seulement  lorsque  le  centre  se  dé- 
place, mais  aussi  lorsque  le  corps  tourne  autour  de  ce  point. 
§ 51.  La  position  de  la  matière  pourra  être  déterminée  par 
un  certain  nombre  de  coordonnées  générales,  que  jè  nommerai 
p , , p2  . . .p/c,  et  il  est  clair  que,  s’il  n’y  avait  aucun  phénomène 
électrique,  les  composantes  de  la  vitesse  d’un  point  matériel 
quelconque  P seraient  données  par  des  expressions  de  la  forme 
Q,  Pi  d-  Q2P2  d-  . . . . d - Qk  pk, 
Q'  \P\  + Q'  2 P 2 d-  • • • • d-  Q'kpjc , 
Q"  1 P 1 d-  Q"oP2d-  ....  d-  QTkpk, 
les  coefficients  Q changeant  avec  la  configuration  du  système. 
Si,  en  revanche,  la  matière  se  trouvait  en  repos,  mais  qu’elle 
fût  le  siège  de  courants  électriques,  aux  composantes  u,  v et  w, 
on  aurait  pour  les  vitesses  de  ce  même  point  P,  comme  au 
paragraphe  13, 
2 (A  u -f-  P v •*{“  O 
2 (A'  u B'  v H-  C'  w), 
2(A"u  + B"v  + C"  w). 
Or,  je  supposerai  que,  dans  le  cas  où  les  courants  électriques 
u,  v,  w existent  dans  la  matière  qui  est  en  mouvement,  les 
composantes  de  la  vitesse  d’un  point  matériel  ont  les  valeurs  : 
Q,  pt  + . . . +-:Qt  p*-t-  2(A  u + B v d-  C w ), 
Q'  1 P 1 d-  . . . d-  Q'k  p/c  d-  2 ( A ' u + B'  V -h  C'  w), 
Q'r , p , d"  • • • d - Q ' 7c  pic  2 ( A u B v -b  C w). 
§ 52.  En  partant  de  ces  expressions,  on  trouve  pour  l’énergie 
cinétique  une  valeur  de  la  forme  : 
T= T T,  + T2  + T,. 
Le  terme  T,  est  ici  indépendant  des  courants  électriques, 
tandis  que  T3  ne  contient  aucune  des  vitesses  p , . . .pic  de 
la  matière.  Dans  le  second  terme  se  trouvent  les  premières 
