LA  THÉORIE  ÉLECTROMAGNÉTIQUE  DE  MAXWELL  417 
.(43) 
dX 
dy 
/ da  db  0c\ 
\d#  dy  dz)  * 
En  second  lieu,  on  peut  donner  à la  surface  <r  la  forme 
d’une  bande  étroite  comprise  entre  deux  lignes  qui  se  trouvent 
de  part  et  d’autre  d’une  surface  de  discontinuité.  Si  ces  lignes 
s’approchent  de  plus  en  plus  d’une  même  ligne  située  dans  la 
surface,  l’intégrale 
tend  vers  la  limité  0 et  on  est  conduit  à la  condition 
direction  quelconque  dans  la  surface  de  discontinuité. 
Les  équations  (43)  expriment  la  même  chose  que  les  formules 
(la)  du  second  mémoire  de  M.  Hertz.  Elles  n’en  diffèrent  que 
par  la  notation,  le  choix  des  unités  et  la  position  relative 
des  axes  des  coordonnées.. 
Du  reste,  comme  nous  n’avons  nulle  part  supposé  l’exis- 
tence de  „ magnétisme  libre”,  nous  pourrions  encore  simplifier 
les  formules  en  y substituant. 
§ 61.  Il  suffira  d’indiquer  rapidement  comment  on  arrive  à 
la  première  des  équations  (43). 
Figurons-nous  qu’à  l’instant  t la  surface  <y  se  confond  avec 
J ' B n d (T 
(Ra),  =(R*)a, 
R étant  la  „force  électrique”  (X,  Y)  Z)  et  h indiquant  une 
