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H.  A.  LORENTZ. 
un  élément  rectangulaire  dydz , perpendiculaire  à l’axe  des  a? 
et  situé  au  point  (x,  y , z)  ; alors,  à l’instant  t d t,  la  surface 
passera  par  le  point  (x  H-  £ d t,  y + y dt,  z + Ç d t),  la  normale 
fera  avec  l’axe  des  x un  angle  infiniment  petit  et  avec  les 
axes  des  y et  des  2 des  angles 
0 t ^ t 
1 7T  -p  - — d t et  1 Ti  -4-  - — d t} 
dy  1 d z 
et  l’aire  de  la  surface  sera  devenue 
d a 
fOj  dj\ 
\?y  **) 
dtldy  dz. 
1 + 
' V3  y 
Désignons  par  a la  valeur  de  la  première  composante  de 
l’induction  magnétique  au  point  (x,  y,  z ) et  à l’instant  t,  et  par 
0 a d a „ d a\ 
d X d y 3 z / 
la  valeur  de  cette  même  composante  au  point  (; x H-  ? d t, 
y H-  y d i,  z -h  ’Çdt)  et  au  moment  t H-  dt. 
, /O  a 
a=a  + (jt 
+ 1 
d t 
Alors  la  valeur  de  1 
’intégrale  J Bnd< t,  qui  est  d’abord 
a dy  dz, 
devient  au  bout  de  l’intervalle  d t : 
[j/Oa  .da  da 
a+lfe  + 5âi  + ^ + {: 
Dÿ 
£)-(•£+ 
Valeur  de  la  force  électrique. 
§ 62.  Tant  qu’il  s’agit  de  corps  conducteurs,  dans  lesquels 
la  „résistance”  seule  s’oppose  au  mouvement  de  l’électricité, 
on  n’a  rien  à changer  à ce  qui  a été  dit  dans  le  chapitre 
précédent.  Les  diélectriques,  au  contraire,  demandent  de  nou- 
velles considérations. 
Conformément  à l’idée  énoncée  au  paragraphe  53,  il  est 
naturel  d’admettre  que  le  dérangement  électrique  de  l’état 
naturel  d’un  isolateur  est  déterminé  dès  qu’on  connaît,  pour 
chaque  élément  de  surface  fixement  lié  à la  matière,  la  quan- 
