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H.  A.  LOKENTZ. 
La  dérivée 
prise  dans  le  meme  sens  que  la  dérivée 
à/6--'" 
qu’on  trouve  dans  la  formule  (42),  sera  donc  la  quantité 
d’électricité  qui  traverse  la  surface  par  unité  de  temps,  cette 
surface  se  déplaçant  toujours  avec  la  matière. 
Pour  calculer  les  valeurs  de  udy  dz,  v dzdx,  w dx  dy,  il 
suffira  donc  de  rechercher  ce  que  devient  cette  dérivée,  si  à 
l’instant  t la  surface  d g coïncide  avec  un  rectangle  infiniment 
petit  dont  les  côtés  sont  parallèles  à deux  axes  des  coordon- 
nées. En  suivant  la  marche  qui  a été  indiquée  au  paragraphe 
61,  on  trouvera: 
.=ï+4W-«->-«)+.  Qi^ïï) 
(vf—  + ï( 
vh) 
dt 
= 21 
dt 
dh 
w =: 
(&■ 
(!* 
Tjh)  — 
dx 
w-*» 
■df 
dx 
f 
dx 
dy 
dh\ 
+ r.) 
£(y+»j+»). 
\dx  dy  d Z J 
d 
d Z 
d_ 
dt  ' dx 
Si  l’on  introduit  ces  valeurs  dans  les  équations  (10)  celles-ci 
deviennent  identiques  aux  formules  (L)  établies  par  M.  Hertz 
dans  son  second  mémoire. 
Après  avoir  ainsi  reproduit  les  formules  fondamentales  de 
M.  Hertz , il  est  juste  de  mentionner  que  ce  n’est  qu’après 
avoir  lu  son  mémoire  que  j’ai  entrepris  cette  étude  des  corps  en 
mouvement.  J’avais  ainsi  l’avantage  de  connaître  d’avance 
les  résultats  qu’il  faudrait  chercher  à obtenir. 
