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H.  A.  LORENTZ. 
Tt 
T \ 
T3 
= p2  X m 
— p i X m 
— l i2  X m 
m^c4) 
[ 
d x d x d y d y 
dp  de  d p d 6 V p 
[G-O’-Gî) 
+ (H)]- 
d Z d Z~l 
*dp  êTfJ ’ 
00’]  ■ 
où  on  a mis  i au  lieu  de  è. 
De  ces  trois  expressions,  la  deuxième  doit  être  0.  Voici  deux 
hypothèses  par  chacune  desquelles  on  peut  satisfaire  à cette 
condition. 
a . Chaque  point  mobile  du  milieu  se  trouve  toujours  jux- 
taposé à un  autre  d’une  masse  égale.  Les  liaisons  dans  le 
système  sont  telles  que  ces  deux  points  sont  déplacés  égale- 
ment et  en  directions  opposées  par  un  mouvement  électrique, 
mais  qu’ils  se  meuvent  de  la  même  manière  si  ce  n’est  que 
le  circuit  qui  se  déplace. 
En  distinguant  par  les  indices  1 et  2 ce  qui  se  rapporte  à 
l’un  ou  à l’autre  de  deux  points  coïncidents,  on  a : 
d Xx 
d X2 
? y, 
_ d_Jh 
DS, 
d Z-2 
dp 
Jp’ 
dp 
S p ’ 
dp 
dp 
d Xj  
d X2 
ty, 
_ dVî 
dzx 
d Z2 
JT  ““ 
JT’ 
St 
~~  St’ 
d * 
~~  ~~  JT' 
ce  qui  fait  : T 2 = 0. 
b.  Dans  les  cas  qu’on  peut  réaliser,  les  produits  p p 
• d Z . . 
p - — sont  si  petits  par  rapport  aux  quantités  : 
. d Z 
. d X 
lJ7 
A 
d ê 
de 
qu’ils  peuvent  être  négligés. 
Alors,  bien  que  T2  ne  s’annule  pas  rigoureusement,  il  sera 
permis  de  négliger  cette  partie  de  l’énergie  cinétique  vis-à- 
vis  de  la  dernière  partie  Ts. 
A plus  forte  raison,  on  pourra  négliger  T, . C’est  un  avantage 
de  cette  seconde  hypothèse,  que  la  première  ne  présente  pas. 
