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H.  A.  LORENTZ. 
phénomènes  excités  dans  l’éther  par  le  mouvement  d’une 
particule  électrisée  se  propagent  avec  une  vitesse  égale  à celle 
de  la  lumière.  On  revient  donc  à une  idée  que  Gauss  énonça 
déjà  en  1845  et  suivant  laquelle  les  actions  électrodynamiques 
demanderaient  un  certain  temps  pour  se  propager  de  la  particule 
agissante  à la  particule  qui  en  subit  les  effets. 
Hypothèses  fondamentales. 
§ 75.  a.  Les  particules  chargées  seront  regardées  comme 
étant  de  la  ^matière  pondérable”  à laquelle  des  forces  peuvent 
être  appliquées  ; cependant,  je  supposerai  que  dans  tout  l’espace 
occupé  par  une  particule  se  trouve  aussi  l’éther,  et  même  qu’un 
déplacement  diélectrique  et  une  force  magnétique,  produits  par 
une  cause  ' extérieure,  peuvent  exister  dans  cet  espace  comme 
si  la  ^matière  pondérable”  n’y  existait  pas.  Cette  dernière  est 
donc  considérée  comme  parfaitement  perméable  à ces  actions. 
b.  Je  désignerai  par  /,  g et  h les  composantes  du  déplace- 
ment diélectrique  dans  l’éther,  et  je  prendrai  (§  49)  pour  l’é- 
nergie potentielle  du  système  la  valeur 
2nV>f(P  +g>  +h*)dr, 
V étant  la  vitesse  de  la  lumière  dans  l’éther.  Dans  tous  les 
points  extérieurs  aux  particules  on  aura 
df  dg  dh  A 
d X d y d Z 
(50) 
mais  je  suppose  (§  43)  qu’à  l’intérieur  d’une  particule  cette 
équation  doit  être  remplacée  par 
0/  ZJi__ 
d d y d Z '’ 
(51) 
où  q désigne  quelque  quantité  propre  au  point  considéré  de 
la  particule  et  à laquelle  il  nous  est  impossible  de  rien  changer. 
Cette  quantité  q sera  appelée  la  densité  de  la  charge  électrique. 
