LA  THEORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  441 
ce  qui  est  précisément  la  variation  de  la  densité  q dans  un 
point  ( x,  y , z)  de  l’espace,  si  elle  y prend  la  valeur  qui  existait 
d’abord  au  point  (x  — 8 x,  y,  z). 
§ 79.  Le  premier  membre  de  l’équation  (3)  prend  mainte- 
nant la  valeur 
5^4  = — X $ x — f-  4 7 t V2  8 x.J  q f dr, 
l’intégrale  étant  étendue  à l’espace  occupé  par  la  particule  M. 
La  formule  (56)  donne: 
8'  T=  0, 
et  on  n’a  donc  plus  qu’à  calculer  la  variation  8 T. 
Dans  ce  calcul,  je  supposerai  que  8x  est  indépendant  du 
temps. 
§ 80.  Pour  que  le  système  exécute  le  mouvement  varié,  il 
suffit,  d’après  l’hypothèse  / du  paragraphe  75,  qu’à  partir  de 
la  configuration  W/  (§  19),  on  donne  aux  particules  chargées 
les  positions  et  aux  composantes  f,  g , et  h les  valeurs  qu’elles 
ont  dans  la  configuration  W2\  tout  ceci  ayant  lieu  pendant 
un  intervalle  d t. 
Voici,  en  quoi  ce  mouvement  varié  se  distingue  du  mou- 
vement réel: 
a.  Le  mouvement  des  particules,  à l’exception  de  la  seule 
M,  n’a  subi  aucun  changement. 
b.  La  vitesse  d’un  point  quelconque  de  la  particule  M n’a 
changé  ni  en  grandeur  ni  en  direction,  mais  la  ligne  décrite 
par  ce  point  dans  le  mouvement  varié  n’est  pas  la  même  que 
celle  qu’il  suivait  dans  le  mouvement  réel.  On  obtient  la  pre- 
mière ligne  en  donnant  à la  seconde  une  translation  8 x. 
Les  premiers  termes  q £,  q y et  q J dans  les  expressions  (52) 
n’ont  donc  plus  pour  un  même  point  de  l’espace  les  mêmes 
valeurs  dans  les  deux  mouvements.  Leurs  variations  sont  : 
3(gl) 
0 x 
3 (g  v) 
d X 
? (g  0 
0 x 
(58). 
c.  Comme  les  variations  W { — > W / et  W2  — > W2'  n’affec- 
