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H.  A.  LORENTZ. 
4 « f* 
3 71  ml*] J 
d r. 
Si  q était  la  densité  de  la  matière  pondérable,  la  dernière 
intégrale  aurait  la  valeur 
3 
8 
-ml'1. 
Maintenant  que  q représente  la  densité  de  la  charge  élec- 
trique, on  aura  d’une  manière  analogue 
rR  3 
i 
si  e est  la  charge  totale  et  V une  longueur  qui  est  déterminée 
par  la  distribution  de  la  charge,  tout  comme  l est  déterminé 
par  celle  de  la  matière  pondérable.  On  arrive  ainsi  aux  for- 
mules 
xbi  
« e V 2 
_ Pel'2 
Xty  
6 r- 
2 ml11  2 ml*  ’ 2 ml'1 
Si  la  particule  ne  possédait  aucune  masse,  ces  équations 
exigeraient 
« = ? = ï = 0, 
c’est-à-dire  que  la  particule  tournerait  alors  si  vite  et  dans 
une  telle  direction  que  la  force  magnétique  moyenne  à l’in- 
térieur en  deviendrait  0. 
Cependant,  je  ne  négligerai  pas  la  masse;  je  lui  attribuerai 
même  une  telle  valeur  que  les  rotations  n’aient  pas  d’influence 
sensible. 
Influence  des  rotations  sur  les  valeurs  des 
forces  X,  Y et  Z- 
§ 84.  La  vitesse  (|,  ?/,  Ç),  dont  les  composantes  entrent  dans 
les  derniers  termes  des  formules  (61)  peut  être  décomposée 
en  deux  parties,  la  première  étant  la  vitesse  (?0,  ?/0,  Ç0)  du 
centre,  c’est-à-dire  la  vitesse  de  translation,  et  la  seconde,  que 
