LA  THEORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  447 
je  représenterai  par  (?,,  £,)  étant  due  à la  rotation.  Pa- 
reillement, on  peut  distinguer  dans  la  force  magnétique  totale 
H ou  (a,  p,  /):  1°.  la  force  magnétique  H0  qui  existerait  si 
la  particule  considérée  était  en  repos,  2°.  celle  (H,)  qui  est 
due  à la  translation  dont  elle  est  animée,  et  3°.  celle  (H2) 
qui  est  causée  par  la  rotation. 
Ces  divisions  conduisent  à regarder  X,  T et  Z comme  com- 
posés de  plusieurs  parties,  que  nous  allons  considérer  succes- 
sivement. 
§ 85.  Si,  d’abord,  on  se  borne  à la  force  magnétique  H 0 , et 
si  l’on  suppose  qu’elle  a la  même  valeur  et  la  même  direc- 
tion dans  tous  les  points  de  la  particule,  ce  qui  est  évidem- 
ment permis  quand  cette  dernière  est  suffisamment  petite,  on 
est  amené  à des  intégrales  telles  que 
les  intégrales  j q rj , d r,  etc.  s’évanouissant,  parce  que  la  dis- 
tribution de  la  densité  q est  symétrique  autour  du  centre. 
Tant  qu’il  s’agit  de  H0  seulement,  on  peut  donc  faire  ab- 
straction de  la  rotation  ; et  si  est  la  partie  de  la  force 
(X,  T,  Z)  qui  correspond  à H0,  on  aura  évidemment  (§  6,  k)  : 
v étant  la  vitesse  de  translation. 
§ 86.  A cette  force  $ il  faut  ajouter: 
1°  une  force  qu’on  obtient  en  combinant,  de  la  manière 
qui  est  indiquée  dans  les  formules  (61),  la  force  magnétique 
H,  et  la  vitesse  v ou  (|0,  £0); 
2°  une  force  g*11  qui  résulte  de  la  combinaison  de  H , avec 
(£i.  v,,  Si); 
j Qt]y0dT  = -/0  j e()70  + ti,)dr,  etc. 
Elles  peuvent  être  remplacées  par 
£(=)H0ev, 
(65) 
