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3°  la  force  qui  dépend  en  même  temps  de  H2  et  de 
(£o>  Vo>  £o)> 
4°  la  force  ^IV  qui  est  déterminée  par  H 2 et  (g , , rj , , £ , ). 
Cependant,  nous  n’aurons  pas  à nous  occuper  de  g*1,  parce 
que  c’est  l’effet  d’une  rotation  que  nous  désirons  connaître. 
Pour  simplifier  encore  davantage,  je  n’essayerai  pas  de 
déterminer  rigoureusement  g*111,  ^IV;  cela  exigerait  des 
calculs  bien  laborieux,  parce  que  H,  et  H2  dépendent,  non 
seulement  du  mouvement  actuel  de  la  particule,  mais  aussi 
de  sa  translation  et  de  sa  rotation  antérieures.  Je  prendrai 
pour  H,  et  H 2 les  valeurs  que  ces  forces  magnétiques  au- 
raient si  la  particule  était  animée  d’une  translation  ou  d’une 
rotation  constante;  il  semble  qu’on  peut  ainsi  obtenir  une 
idée  suffisante  de  l’ordre  de  grandeur  des  quantités  cherchées. 
Or,  après  avoir  introduit  cette  simplification,  on  peut  dé- 
montrer que,  pour  des  raisons  de  symétrie  qu’il  semble  super- 
flu de  spécifier,  ^IV  — 0.  Il  nous  reste  donc  à évaluer  g111  et 
§ 87.  Considérons  une  particule  qui  est  animée  d’une 
vitesse  de  translation  v,  le  centre  décrivant  une  ligne  droite, 
et  construisons,  à l’intérieur,  un  cercle  de  rayon  r,  dont  l’axe 
coïncide  avec  cette  ligne.  Ce  cercle  indiquera  la  direction  de 
H,  et  sera,  en  même  temps,  le  lieu  géométrique  des  points  où  ce 
vecteur  a une  valeur  déterminée.  Or,  en  se  rappelant  la  pro- 
priété fondamentale  de  la  force  magnétique  (§  9,  2)  et  en 
ayant  égard  à ce  que  le  courant  qui  détermine  H , est  du  même 
ordre  de  grandeur  que  q v,  ou  que  — ~}  R étant  le  rayon 
de  la  particule,  on  trouve 
2., H,  1^, 
OU 
