LA  THÉORIE  ÉLECTROMAGNÉTIQUE  DE  MAXWELL.  451 
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remarquer  que,  pour  des  valeurs  déterminées  de  — et  de  a, 
on  pourra  rendre  l’expression 
aussi  petite  que  l’on  voudra,  par  une  supposition  convenable 
sur  la  longueur  de  R. 
Récapitulation  des  formules  les  plus  importantes. 
§ 90.  Je  suis  bien  éloigné  de  vouloir  attacher  trop  d’im- 
portance aux  considérations  précédentes.  Elles  n’avaient 
d’autre  but  que  de  rendre  plus  acceptable  l’hypothèse  que 
voici,  dont  je  me  servirai  dans  tout  ce  qui  suit  : 
Les  particules  chargées  dont  le  déplacement  donne  lieu  aux 
phénomènes  électriques  ne  peuvent  pas  tourner  autour  de 
leur  centre  et,  pour  en  déterminer  le  mouvement  de  trans- 
lation, il  suffit  d’employer  les  équations  (61),  qui  peuvent  être 
mises  sous  la  forme  suivante: 
X = 4tt  F2  J 
fÿ/dr  + t/J 
f q yd t — 
ÇJ 
f Q (i  d T , 
Y = 4 TT  F2 
j Q 9 dr  + 
q adr  — 
?j 
j Q y d T, 
Z = 4 7r  F2  I 
f q h d t -+- £ 1 
|*  Q d T — 
V I 
| q ad  t. 
• a) 
A ces  formules  il  faut  joindre  les  équations  qui  déterminent 
l’état  de  l’éther  et  qu’il  sera  utile  de  récapituler  ici: 
D f d g d h 
J _| £ n /TT'. 
