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H.  A.  LORENTZ. 
§ 91.  Dans  le  chemin  qui  nous  a conduit  à ces  équations 
nous  avons  rencontré  plus  d’une  difficulté  sérieuse,  et  on  sera 
probablement  peu  satisfait  d’une  théorie  qui,  loin  de  dévoiler 
le  mécanisme  des  phénomènes,  nous  laisse  tout  au  plus 
l’espoir  de  le  découvrir  un  jour.  Les  physiciens  qui  éprou- 
vent ce  sentiment  peuvent  toutefois  admettre  l’idée  fonda- 
mentale qui  a été  la  base  des  recherches  de  Faraday 
et  de  Maxwell , et  ils  peuvent  considérer  les  formules 
(I)  — (V)  comme  des  équations  hypothétiques  assez  simples 
qui  pourraient  servir  à la  description  des  phénomènes.  J’ose 
même  dire  que  si  l’on  n’avait  en  vue  autre  chose  que 
cette  description,  sans  vouloir  tenter  une  explication  mécanique, 
il  se  pourrait  que  le  choix  tombât  précisément  sur  ces  équa- 
tions que  nous  avons  appris  à connaître.  Dès  qu’on  a renoncé 
à l’idée  d’une  action  des  corps  où  le  milieu  interposé  n’inter- 
vient pas,  il  faudra  décrire  ce  qui  se  passe  dans  un  système 
de  particules  chargées  à l’aide  de  deux  systèmes  d’équations, 
relatives,  les  unes  à l’état  de  l’éther  et  les  autres  à la  réaction 
de  ce  milieu  sur  les  particules. 
Tant  que,  dans  le  champ  que  l’on  considère,  il  ne  se  trouve 
aucun  corps  chargé,  les  formules  données  par  M.  Hertz  dans 
son  premier  mémoire  sont  bien  les  plus  simples  qu’on  puisse 
