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H.  A.  LORENTZ. 
§ 94.  D’après  ce  qui  précède,  notre  théorie  exige  que  deux  par- 
ticules immobiles  aux  chargeseete',  dont  les  dimensions  sont  beau- 
coup plus  petites  que  la  distance  r,  se  repoussent  avec  une  force 
y 2 m 
r 2 ’ 
un  signe  négatif  de  cette  expression  indiquant  une  attraction. 
Si  donc  on  admet  que  les  corps  pondérables  contiennent 
une  multitude  de  petites  particules  chargées,  que  dans  les 
conducteurs  ces  particules  peuvent  se  mouvoir  librement  et 
qu’une  charge  électrique  est  constituée  par  un  excès  de  par- 
ticules positives  ou  négatives,  on  peut  donner  à la  théorie 
de  l’équilibre  électrique  une  telle  forme  qu’elle  ne  se  dis- 
tingue guère  de  la  théorie  ancienne.  Seulement,  on  ne  par- 
lera pas  de  particules  d’électricité,  mais  de  particules  chargées, 
et  on  se  souviendra  toujours  que  les  forces  mutuelles  sont 
causées  par  une  modification  dans  l’état  de  l’éther. 
Dans  cette  électrostatique  ramenée  à la  forme  ancienne,  on 
définira  le  potentiel  par  la  formule  : 
<f=  VX--  , 
r 
et  on  aura  pour  les  composantes  de  la  force  qui  agit  sur  une 
des  particules: 
— Ve 
d Cp 
X j 
V X 
Ve 
0 cp 
dÿ’ 
Ve 
0 cp 
3 z 
Remarquons  que  ce  potentiel  est  intimement  lié  à la  fonction  £2 
que  j’ai  introduite  dans  le  paragraphe  précédent.  Cette  fonction 
peut  évidemment  être  décomposée  en  un  grand  nombre  de 
parties  dont  chacune  est  due  à une  seule  des  particules  char- 
gées. Si,  dans  le  calcul  de  12,  on  exclut  la  partie  qui  dépend 
de  la  particule  pour  laquelle  on  veut  calculer  la  force,  la 
fonction  devient  identique  à q>. 
