LA  THEORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  461 
Ve 
d Cp 
— V 
D cp 
— Ve 
d cp 
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d X ’ d y 
cc  qu’on  peut  mettre  sous  la  forme 
4 7T  V2  ef,  4 n V2  e g,  4 n V1  eh. 
Il  est  donc  naturel  d’admettre  que  dans  tous  les  cas  la 
première  partie  de  la  force  peut  être  représentée  par 
4nV*fofdr,  4nV2fÿgdr,  4 tt  V1  j q h d t. 
Quant  aux  composantes  de  la  seconde  partie,  elles  doivent 
donner  lieu  à 1a.  force  déterminée  par  les  formules  (69);  la 
plus  simple  supposition  qu’on  puisse  faire  à leur  égard  est 
exprimée  dans  les  derniers  termes  des  équations  (I). 
Les  deux  parties  de  la  force  pourraient  être  distinguées  par 
les  noms  de  force  électrostatique  et  de  force  électrodynamique. 
Il  importe  cependant  de  faire  ressortir  que  la  première  partie 
dépend,  elle  aussi,  du  mouvement  des  particules  dont  on 
considère  l’action. 
Induction  dans  un  circuit  fermé. 
§ 99.  Nous  allons  appliquer  les  formules  fondamentales  à 
l’induction  qui  est  produite  dans  un  circuit,  soit  par  un  mou- 
vement dont  il  est  animé  lui-même,  soit  par  un  changement 
du  champ  magnétique  où  il  se  trouve.  L’état  de  l’éther, 
variable  dans  ce  dernier  cas,  sera  regardé  comme  donné, 
et  nous  ne  nous  occuperons  pas  de  la  modification  qu’y  ap- 
porte le  courant  induit. 
Calculons  la  force  p e qui  agit,  dans  la  direction  du  circuit 
s,  sur  une  particule  e.  En  nommant J,  les  composantes 
de  la  vitesse  du  point  du  circuit  où  se  trouve  la  particule, 
v la  vitesse  relative  de  cette  dernière  par  rapport  au  conduc- 
teur, l , m,  n les  cosinus  directeurs  de  d s,  on  aura  : 
£ = !,  -h  v J,  y — +vm,  Ç = C,  -h  v n 
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