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ÎI.  A.  LORENTZ. 
et,  d’après  les  formules  (I)  : 
p e X l -\-  T m -f-  Z n “ 4 n V-  e (f  l -h  g m -f-  h n)  -b 
m,  n 
+ ^ i V i f C i • 
«,  P,  r 
En  divisant  par  e,  on  obtient  la  force  p rapportée  à l’unité 
de  charge  ; ce  qu’on  appelle  la  force  électromotrice  induite 
dans  le  circuit  est  ensuite  donné  par 
§ 100.  Soit  (r  une  surface  fixe  sur  laquelle  le  circuit  est 
situé  dans  les  positions  qu’il  occupe  aux  moments  tett-bdt, 
et  considérons  l’intégrale 
étendue  à la  partie  de  cette  surface  qu’il  embrasse.  Pendant 
le  temps  dt , cette  intégrale  subit  un  accroissement  dj  Hnd<î, 
qui  peut  être  décomposé  en  deux  parties.  La  première  par- 
tie, dj  j\\nd(5,  n’est  autre  chose  que  J d H nda;  c’est  l’accrois- 
sement que  l’intégrale  éprouverait  si  le  circuit  ne  se  déplaçait 
pas.  La  seconde  partie,  d.2  jH,,d(j,  provient  du  changement  de 
l’étendue  de  la  surface.  En  désignant  par  d rr'  les  éléments 
nouveaux  qui  sont  admis  à l’intérieur  du  circuit  et  par  da" 
les  éléments  qui  en  sont  exclus,  on  aura: 
d.,J  H„d«  = 2 H„dlj'  — 3:H„d <s". 
Ceci  posé,  on  peut  déduire  des  équations  (V): 
d{  I H*  de) 
D’un  autre  côté,  la  valeur  absolue  du  produit 
