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H.  A.  LORENTZ. 
est  ce  qu’on  nomme  le  moment  de  ce  couple.  Cette  quantité 
est  regardée  comme  un  vecteur  dont  la  direction  est  celle  de 
la  ligne  PP'. 
Les  composantes  du  moment  sont 
ïTir  “ e x,  m y ~ e y,  nu  — e z, 
x,  y,  z étant  les  projections  du  déplacement  P P\ 
c.  Ces  dernières  lignes  seront  considérées  comme  très  petites, 
même  par  rapport  à la  distance  des  molécules  les  plus  voisines. 
d.  Dès  que  le  corpuscule  mobile  a été  déplacé,  les  autres 
parties  de  la  molécule  exercent  une  force  qui  tend  à le  ra- 
mener vers  la  position  d’équilibre.  Je  prendrai  pour  les  com- 
posantes de  cette  force: 
— f x>  — f y,  — î z> 
f étant  une  constante  qui  dépend  de  la  structure  de  la  mo- 
lécule. Du  reste,  ce  coefficient  et  la  charge  e seront  regardés 
comme  ayant  les  mêmes  valeurs  dans  toutes  les  molécules 
d’un  même  isolateur  homogène. 
Si  (3£,  2),  3)  esf  la  force  que  toutes  les  particules  chargées 
qui  se  trouvent  au  dehors  de  la  molécule  considérée  exercent 
sur  une  particule  à unité  de  charge  placée  au  point  P,  la 
particule  mobile  sera  en  équilibre  si 
x=eX  v==«8  /==e_3 
et  on  aura 
m*  = -y$,  ra,  = -|-D,  m,  = -j3 (70) 
§ 102.  Voici  le  problème  qu’il  faut  résoudre  pour  se  rendre 
compte  de  l’influence  d’un  diélectrique  homogène  et  isotrope 
dans  les  phénomènes  électrostatiques. 
Un  système  de  conducteurs  est  placé  dans  un  diélectrique 
qui  s’étend  à l’infini,  et  chaque  conducteur  est  maintenu  à 
un  potentiel  donné.  Déterminer  les  charges. 
Remarquons  d’abord  que  le  potentiel  cp  en  un  point  quel- 
conque d’un  conducteur,  c’est-à-dire  la  somme 
