LA  THÉORIE  ÉLECTROMAGNÉTIQUE  DE  MAXWELL.  469 
36'  = V2  2 r\-  | [3  (x'  - x)2  - r2]  rn.'  + 3 (*'  - x)  (y’— y)  m,/  + 
+ 3 (xf  — x ) (z  — z)  m/  J , . . (76), 
la  somme  étant  étendue  à toutes  les  molécules  M'  que  con- 
tient la  sphère. 
Il  y a un  cas  où  cette  somme  s’annule.  C’est  celui  d’un 
système  de  molécules  à arrangement  cubique,  comme  le  pré- 
sentent les  cristaux  du  système  régulier.  En  effet,  les  moments 
m./,  r%',  m/  peuvent  alors  être  considérés  comme  égaux  aux 
moments  m.r,  r%,  m2  de  la  molécule  M elle-même  ; de  plus,  on 
aura,  en  supposant  les  axes  des  coordonnées  parallèles  aux 
axes  cristallographiques  : 
2-  <>'  — x)  (?/'  — y)  _ — *)  te'  — g)  _ 0 (77) 
r5  r ~ ■ ■ \ ) 
2'  3 te'  — æ)2  — r2  _ ^ 3 ( V ' ~ ÿ)2  — rj 
fy*  D 
— ~r"  . . (78) 
Les  trois  dernières  expressions  seront  par  conséquent  égales 
à la  troisième  partie  de  leur  somme  qui  est  0. 
Dans  les  diélectriques  amorphes,  les  molécules  sont  dissémi- 
nées d’une  manière  moins  régulière.  Cependant,  en  se  bornant 
aux  corps  isotropes,  on  arriverait  encore  à la  conclusion: 
3E'  = y = 3'  = 0 (79) 
s’il  était  permis  de  remplacer  dans  la  somme  (76)  toutes  les 
valeurs  de  m*/,  m/,  m*  par  de  certaines  valeurs  moyennes  et 
d’admettre  encore  les  égalités  (77)  et  (78),  qui  expriment  que 
la  distribution  des  molécules  est  symétrique  par  rapport  aux 
trois  axes. 
Même  si  on  voulait  mettre  en  doute  la  conclusion  (79)  on 
pourrait  remarquer  que  l’influence  exercée  par  le  diélectrique 
dépend,  non  pas  de  l’état  des  molécules  individuelles,  mais 
des  valeurs  moyennes  m#,  my,  m*.  Or,  après  avoir  calculé 
