LA  THEORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  471 
naissait  parfaitement  la  distribution  des  molécules.  Comme, 
dans  les  corps  amorphes,  cette  distribution  est  fort  irrégulière, 
les  moments  électriques  présenteront  des  changements  brus- 
ques si  on  passe  d’une  molécule  à une  autre,  et  ils  n’auront 
pas  en  général  la  direction  de  la  force  36- 
Cependant,  tout  s’arrangera  d’une  telle  façon  que 
m.r  = y (X  + X'),  1%  = -y  2)',  ni:  = y 3'  • • • (80) 
b.  Les  forces  36',  3)',  3 sont  des  fonctions  linéaires  des 
moments  m/,  m/,  m/  excités  dans  les  molécules  voisines  de 
M.  Il  en  résulte  que,  si  on  change  la  grandeur  de  la  force  36, 
tous  les  moments  changeront  dans  la  même  proportion,  en 
conservant  les  directions  qu’ils  avaient. 
c.  Il  existe  entre  les  valeurs  moyennes  la  relation  suivante  : 
m*  = y (X  + X'),  1%  = y 2)',  m*  = e- 
Mais  il  est  clair  que  dans  un  corps  isotrope 
r%  = me  = 0 
et  par  conséquent: 
f = 3'  = o. 
Quant  à m,,  ce  moment  moyen  doit  être  proportionnel  à 
la  force  36,  parce  que  cette  proportionnalité  existe  pour  les 
moments  de  toutes  les  molécules  individuelles.  Il  y a donc 
également  proportionnalité  entre  36'  et  m,r  ou  M*,  ce  que  j’ex- 
primerai par 
36'  = s F2  M,, 
le  coefficient  s étant  constant  pour  un  diélectrique  donné, 
mais  variable  avec  la  densité. 
d.  Si  3)  et  3 ne  sont  Pas  0,  mais  que  la  force  (36,  3),  3), 
constante  dans  toute  l’étendue  du  diélectrique,  ait  une  direction 
quelconque,  on  aura  de  la  même  manière 
32'  = «PM,,  3)'=sy2My,  3 = 8 V‘  IVb; , . . (81) 
