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H.  A.  L0RENT2. 
on  s’en  assure  en  introduisant  pour  un  moment  des  axes  des 
coordonnées  dont  l’un  ait  la  direction  de  la  force  (36,  3),  3). 
e.  Les  relations  (81)  subsisteront  encore  si  la  force  (36,  3),  3) 
varie  d’une  molécule  à l’autre,  pourvu  que  cette  variation  soit 
si  lente  qu’il  faille  passer  sur  un  grand  nombre  de  molécules 
avant  qu’elle  devienne  sensible- 
f.  Voici  encore  une  remarque  qui  nous  sera  utile  dans  la 
suite,  et  qui  est  vraie  dans  tous  les  cas  où  36',  3)',  3'  ne 
s’annulent  pas. 
Supposons  que,  sans  modifier  la  distribution  des  molécules, 
on  en  puisse  changer  la  nature  et  donner  ainsi  à la  constante 
f une  valeur  nouvelle.  Alors,  même  si  on  augmente  ou  diminue 
convenablement  la  force  36  qu’on  trouve  dans  les  formules  (80), 
il  est  impossible  que  les  moments  électriques  des  molécules 
conservent  tous  les  mêmes  valeurs.  Il  est  également  impossible 
qu’après  le  changement  de  f les  composantes  de  tous  les 
moments  soient  proportionnelles  à leurs  valeurs  primitives.  Il 
en  résulte  que  le  coefficient  s ne  reste  pas  le  même  si  f vient 
à changer. 
§ 107.  En  vertu  des  formules  (75)  et  (81)  on  trouve: 
M,  - N-f(—  + y *■  v ‘ M,r  + s F2  M,),  etc  , 
ou  bien,  si  on  pose  : 
A'  Ve 2 
f — iVe2(|7r  + s)F2  ~~q’ 
m ^ M dqp  M 
M „ = — g— M,/  = — q —,  M~  = 
1 d x J d y 
D cp 
qVz 
Ensuite,  les  équations  (72)  et  (73)  deviennent 
(1  +AuqV)^  = — i7tVS (82) 
et  a cf)  “ 0 (83) 
§ 108.  Cette  dernière  formule,  jointe  aux  valeurs  de  cp  pour 
les  différents  conducteurs  que  je  regarderai  comme  données 
et  à la  continuité  de  <f,  suffit,  comme  on  sait,  à la  détermi- 
