LA  THEORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  473 
nation  du  potentiel  dans  tous  les  points  de  l’espace.  Ensuite, 
l’équation  (82)  fait  connaître  la  densité,  et  la  charge  de  chaque 
conducteur  est  donnée  par  l’intégrale 
f S Da. 
Si  l’espace  extérieur  aux  conducteurs  était  occupé  non  pas 
par  le  diélectrique  considéré,  mais  par  l’étlier,  le  facteur 
1 + 47 t qV  dans  l’équation  (82)  devrait  être  remplacé  par 
l’unité,  la  formule  (83)  restant  encore  applicable.  On  voit 
donc  que,  dans  un  système  de  conducteurs  maintenus  à des 
potentiels  donnés,  la  substitution  du  diélectrique  pondérable 
à l’éther  augmentera  les  charges  dans  le  rapport  de  1 à 
1 -h  4 7r  q T7,  et  que  ce  qu’on  appelle  le  pouvoir  inducteur 
spécifique  K d’un  isolateur  n’est  autre  chose  que  cette  ex- 
pression 1 + 4 n q V. 
Il  s’ensuit  que 
f + Ne'-  (*«-.)  F» 
f — N e '1  (|  n + s)  V2 
(84) 
En  supposant 
s = 0 
et  en  admettant  que,  dans  un  changement  de  densité  du  dié- 
lectrique ou  du  nombre  N,  les  propriétés  de  chaque  molécule 
et  le  coefficient  f qui  en  dépend  ne  sont  pas  modifiés,  on 
trouve  que  l’expression 
K—  1 
K + 2 
doit  être  proportionnelle  à Nt  c’est-à-dire  à la  densité. 
