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H.  A.  LORENTZ. 
tement  avec  les  autres  forces  auxquelles  elle  est  soumise,  en  dé- 
termineront le  mouvement.  Mais,  en  vertu  de  son  agitation,  la 
particule  devient  elle-même  le  centre  d’un  ébranlement  qui 
se  propage  dans  toutes  les  directions  et  se  superpose  à l’état 
de  l’éther  déjà  existant..  Au  moment  où  elle  est  atteinte  par 
les  vibrations  électriques  de  l’éther,  chaque  molécule  suivra 
l’exemple  de  la  première,  et  en  définitive  des  vibrations  éma- 
neront de  toutes  les  particules  chargées. 
Il  importe  cependant  de  remarquer  qu’on  peut  opérer  avec 
une  solution  particulière  quelconque  qui  s’accorde  avec  le 
mouvement  des  particules,  pourvu  seulement  qu’on  rétablisse 
la  généralité  nécessaire  en  ajoutant  à cette  solution  une  autre, 
qui  satisfait  partout  aux  équations  (85). 
Si,  dans  les  pages  suivantes,  il  est  question  du  mouvement 
que  „produit”  une  particule  vibrante,  cela  servira  simplement 
à indiquer  une  solution  particulière  qui  est  compatible  avec 
les  oscillations. 
Vibrations  dans  Vétlier  produites  par  une  seule  molécule. 
§ 112.  Des  équations  (II) — (V)  (§  90)  on  peut  éliminer  cinq 
quelconques  des  variables 
/,  g,  h , «,  (5,  /. 
On  trouve  ainsi: 
F2  A / 
11 1 _ J72 
3 <2  3 x 
Hs  5) 
3 t 
etc. 
F*  A « - = 4 n V* 
d £ 
D Q 
Yz 
~dy 
). 
etc. 
• (86) 
• (87) 
En  appliquant  ces  formules  à une  molécule  qui  contient 
une  particule  mobile  P,  je  me  bornerai  à un  cas  bien  simple  ; 
c’est  celui  où  les  écarts  de  la  position  naturelle  sont  infini- 
ment petits  par  rapport  aux  dimensions  de  la  particule  elle- 
même.  Hâtons-nous  d’ajouter  que  les  résultats  resteront  vrais 
