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H.  A.  LORENTZ. 
par 
Détermination  de  % , , /2>  Z 3 de  /,  g , 7&,  «,  /5,  /. 
§ 119.  Le  théorème  du  paragraphe  117  conduit  immédia- 
tement à une  solution  des  équations  (95).  Soient:  A le  point 
(x,  y,  z)  situé  à l’extérieur  de  la  molécule  et  pour  lequel  on  veut 
calculer  les  valeurs  des  fonctions  relatives  au  temps  t,  B un 
point  de  l’espace  occupé  par  la  particule  mobile,  d r un  élément 
de  volume  au  point  B,  q0  la  densité  électrique  en  B lorsque  la 
particule  a sa  position  naturelle,  r la  distance  A B , (x,  y,  z) 
r 
le  déplacement  à l’instant  t — ■==  • On  aura  : 
vibrante. 
A la  rigueur,  ni  r,  ni,  par  conséquent,  x,  y.  z n’auront  les 
mêmes  valeurs  pour  les  différents  éléments  d r . Vu,  cependant, 
l’extrême  petitesse,  par  rapport  à la  distance  A B , que  nous 
attribuons  à la  particule,  on  pourra  remplacer  tous  les  r par  la 
distance  de  4 au  point  où  se  trouve  le  centre  de  la  particule 
dans  sa  position  naturelle.  C’est  cette  distance  qui  sera  dé- 
signée par  r dans  les  formules  qui  vont  suivre. 
En  représentant  par  (m m'y.  m'*)  le  moment  électrique 
r 
.(§  101)  à l’instant  t — -y  , on  trouve: 
où  les  intégrales  doivent  être  étendues  à toute  la  particule 
et  finalement,  au  lieu  des  expressions  (100)  et  (101), 
