LA  THÉORIE  ÉLECTROMAGNÉTIQUE  DE  MAXWELL.  485 
Ces  expressions  peuvent  encore  être  appliquées  lorsque, 
contrairement  à la  supposition  du  paragraphe  112,  l'ampli- 
tude des  vibrations  est  plus  grande  que  le  diamètre  de  la 
particule,  tout  en  restant  beaucoup  plus  petite  que  la  distance 
r.  C'est  ce  qu’on  verra  démontré  dans  la  Note  additionnelle. 
Intensité  de  la  force  qu'une  particule  vibrante  éprouve  en 
vertu  de  l'état  de  la  molécule  dont  elle  fait  partie. 
§ 120.  Les  valeurs  (109)  et  (110),  portées  dans  les  formules 
(I)  (§  90),  peuvent  servir  à déterminer  la  force  que  l’une  des 
molécules  exerce  sur  la  particule  mobile  qui  appartient  à une 
autre;  nous  en  déduirons  bientôt  (§  125)  l’action  qu’une  par- 
ticule déterminée  P subit  de  la  part  de  toutes  les  molécules 
environnantes.  Cependant,  avant  d’aborder  ce  calcul,  nous 
allons  considérer  la  force  à laquelle  elle  est  soumise  en  vertu 
de  l’état  de  l’éther  qu’elle  excite  elle-même. 
A cet  effet,  il  est  nécessaire  d’étudier  les  valeurs  que  les 
fonctions  /,  g , h,  «,  /,  déterminées  par  les  équations  (92) 
et  (93),  présentent  à l’intérieur  de  la  particule. 
On  peut  toujours  employer  les  formules  (96),  (97)  et  (108); 
seulement,  ces  dernières  se  simplifient,  parce  que,  dans  le  pro- 
blème actuel,  r est  tout  au  plus  égal  au  diamètre  de  la  par- 
ticule, et,  par  conséquent,  extrêmement  petit  par  rapport  à la 
r 
longueur  d’onde.  La  quantité  y n’est  donc  qu’une  fraction  in- 
signifiante du  temps  d’oscillation  et  il  est  permis,  dans  les 
formules  (108),  de  remplacer  x,  y,  z par  : 
« 
