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H.  A.  LORENTZ. 
x 
r 
V 
v — 
r . 
yy 
Z 
r 
V 
Z 
) 
si  l’on  convient  d’entendre  par  x,  y,  z,  x,  y,  z les  valeurs  rela- 
tives au  temps  t. 
Comme,  d’après  la  formule  (98), 
CO 
— 1 f Q » j_. 
— 4 n V2J  r ’ 
on  trouve 
l 
<■=-4 VF)'/?'''  -I/' 
^ I p0  d T ^ = X (O 
xe 
■>  etc. 
4 TT  F3 
Substituons  dans  les  formules  (I),  en  ayant  égard  à la  rela- 
tion (88)  et  à ce  que  x,  y,  z sont  regardés  comme  infiniment 
petits.  Il  vient  pour  la  première  composante  de  la  force 
cherchée,  si  on  remplace  x par  J, 
Ici,  la  première  intégrale  est  0,  parce  que  la  distribution 
des  fonctions  qq  et  œ est  symétrique  autour  du  centre  ; il  en 
est  de  même  des  trois  intégrales  suivantes,  puisque  oQ  s’annule 
à la  surface  de  la  particule.  On  trouve,  par  conséquent,  pour 
les  composantes  de  la  force  cherchée  : 
4 7T  V2  % j oQ  to  d t -] — , etc. . . . . . (111) 
Si  le  mouvement  de  la  particule  est  une  vibration  simple, 
les  signes  des  dérivées  y,  Ç sont  opposés  à ceux  des  vitesses 
5,  rj,  Ç.  La  force  aux  composantes 
\ e2  7]  e2  £ e2 
T"’  HP  'Y 
s’oppose  donc  au  mouvement.  Il  est  naturel  qu’il  y ait  une 
