LA  THÉORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  487 
telle  „résistance”  ; sans  cela,  en  effet,  la  particule  ne  pourrait 
céder  de  Fénergie  à l’éther. 
Aussi  bien  que  les  formules  (109)  et  (110),  les  expressions 
(111)  restent  applicables  lorsque  les  excursions  de  la  particule 
sont  plus  grandes  que  le  diamètre.  (Voir  la  Note). 
§ 121.  Quant  à la  force  avec  laquelle  les  parties  immobiles 
de  la  molécule  agissent  sur  la  particule  qui  est  déplacée  de  sa 
position  d’équilibre,  je  m’en  tiendrai  à l’hypothèse  du  para- 
graphe 101.  Les  composantes  en  seront  représentées  de 
nouveau  par 
— f*,  — fy,  — fz (H2) 
Détermination  de  la  force  totale  qui  agit  sur  une 
particule  vibrante. 
§ 122.  Le  calcul  de  la  force  que  la  particule  mobile  contenue 
dans  une  des  molécules  éprouve  de  la  part  de  toutes  les  autres 
molécules  ressemble  beaucoup  à celui  qui  nous  a servi  à 
l’évaluation  du  pouvoir  inducteur  spécifique. 
Je  désignerai  de  nouveau  par 
miæ*,  niy,  ÏTl^r 
les  valeurs  moyennes  de  m*,  l%,  m-  (§  102)  et  par 
IVL  = N mx,  = N my,  IVL  = N mz 
les  composantes  du  moment  électrique  rapporté  à l’unité  de 
volume.  Ces  composantes  seront  des  fonctions  du  temps  et 
des  coordonnées;  elles  ne  présenteront  plus  les  changements 
brusques  et  irréguliers  (§  106,  a)  qu’on  trouve  dans  les  mo- 
ments m*,  i%,  m*. 
Il  importe  de  remarquer  que,  lorsqu’il  s’agit  de  fonctions 
0 0 0 
telles  que  IVL,  M;/,  IVL,  on  peut  attacher  aux  signes  — , — , --- 
une  signification  un  peu  différente  de  celle  qu’ils  avaient 
on  peut  considérer 
0 x 
jusqu’ici.  Pour  obtenir,  par  exemple, 
