LA  THEORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  489 
décompose  les  valeurs  de  f,  g,  h,  «,  (3,  y , X,  T,  Z dans  les 
parties  suivantes: 
a.  celles  qui  sont  produites  par  les  molécules  du  diélectrique, 
extérieures  à la  sphère  B ; 
b.  celles  qui  sont  dues  aux  molécules  à l’intérieur  de  la 
sphère  — la  molécule  M elle-même  étant  toutefois  exceptée; 
c.  celles  qui  sont  indépendantes  de  toutes  les  molécules 
nommées. 
Je  supposerai  que  dans  l’étendue  entière  de  la  sphère  les 
moments  M?/,  M;  ont  sensiblement  des  valeurs  constantes. 
Cela  exige  que  le  rayon  B soit  très  petit  par  rapport  à la 
longueur  d’onde. 
Si,  après  avoir  calculé  les  valeurs  de  /,  g,  h , a,  (3,  /,  etc. 
pour  une  molécule  M,  on  veut  passer  à une  autre  molécule, 
on  construira  autour  de  celle-ci  comme  centre  une  nouvelle 
sphère  B,  égale  à la  première. 
§ 124.  Soient  : D r'  un  élément  de  l’espace  r'  compris  entre 
les  deux  surfaces  B et  a , 
x',  y,  z les  coordonnées  du  centre  de  cet  élément, 
M'*,  My,  M',  les  valeurs  des  moments  électriques  dans  ce  point, 
r la  distance  du  point  (x,  y,  z)  au  point  {xy  y , z). 
En  vertu  de  l’équation  (109),  la  première  composante  du 
déplacement  diélectrique  produit  par  toutes  les  molécules  de 
l’espace  r'  a,  dans  la  molécule  M , la  valeur: 
, = , a*  ( m v\  / m; a _ 
47rJL3a;2\r/  0 x d y\  r J 0 x 0 z\  r J 
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où  il  faut  entendre  par  M ^,  M'y,  M'*  les  valeurs  qui  corres- 
T 
pondent  au  temps  t — ^ * 
Mais,  en  appliquant  le  théorème  du  paragraphe  116,  on  trouve: 
_0_ 
d X 
