LA  THEORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  491 
temps,  la  période  étant  égale  à la  durée  # d’une  vibration,  et 
elles  présenteront  une  variation  considérable  et  même  un 
changement  de  signe  si  on  passe  d’un  point  à un  autre  qui 
en  est  éloigné  de  la  demi-longueur  d’onde.  Si  la  longueur 
d’onde  est  représentée  par  X,  l’amplitude  par  d et  une  quel- 
conque des  fonctions  3JL,  9JI*  par  9)î,  on  aura 
£!«•  M m 
dP  ' ‘ o-2  ’ 
a (=) 
l(=K(=)  J • 
Il  en  résulte  que  les  derniers  termes  des  expressions  (113) 
divisés  par  les  premiers  termes,  sont  de  l’ordre: 
d_ 
X * 
Comme  d est  beaucoup  plus  petit  que  la  longueur  d’onde 
on  peut  se  borner  aux  termes  4 n F2  e /,  etc.  et  écrire 
pour  les  composantes  de  la  force  que  la  particule  mobile 
subit  de  la  part  de  toutes  les  molécules  qui  se  trouvent  dans 
l’espace  r : 
F2eM 
[ 
0 x 
H- 
, a2 -HRy 
d X d y 
etc. 
a «a», 
d X d Z 
i 
V2  dt2 
§ 126.  Soient 
9 o>  K,  (x q,  Pq}  Yo 
les  composantes  du  déplacement  diélectrique  et  de  la  force 
magnétique  qui  existent  indépendamment  des  molécules  in- 
cluses dans  la  surface  a.  Les  équations  (85)  démontrent  que 
les  rapports 
ao  Po  etc 
J 0 JO 
sont  de  l’ordre  V,  ce  qui  donne  lieu  à la  même  simplification 
que  j’ai  fait  connaître  au  paragraphe  précédent.  Je  prendrai 
donc  pour  les  composantes  de  la  force  qui  est  due  à cet  état 
de  l’éther: 
4 TT  F2  ef0  , 4 n V2  e g0  , 4 n V2  e h0 (119) 
Archives  Néerlandaises,  T.  XXV.  33 
