LA  THÉORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  495 
M* 
r 
jouit  de  la  propriété  exprimée  par 
Donc 
(A  - h = “ 4 
et  finalement  : 
(123) 
Ne1  X D f2)  (A 
1 32  \ 
P 3<V 
IVL— — 4tt 
V 
[ 
O2  M, 
0*2 
+ 
S2  0 2 M,  __  1_  02  Mil 
dxdy  dxdz  V 2 0 ^ 2 J 
Il  va  sans  dire  qu’il  y a deux  équations  de  même  forme 
pour  My  et  IVb. 
Une  quatrième  relation  peut  être  ajoutée  à ces  formules. 
En  effet,  si  on  prend  la  somme  de  l’équation  (122)  et  de 
celles  qui  lui  sont  analogues,  après  les  avoir  différences 
respectivement  par  rapport  à x,  y et  z,  on  trouve,  en  ayant 
égard  à la  relation 
d/o  , d 9 o , d h0 a 
0 a?  d y d z 
et  aux  formules  (123): 
H~  4 TT 
x a2  \ (d  Mr 
IVe2  F a £2  / V 0 a? 
-h 
0 My 
dy 
0. 
Si  l’on  veut  que  IVF,  My,  IVb  soient  des  fonctions  périodiques 
ayant  une  période  quelconque  cette  formule  donne 
0 M*  0 IVL  0 M,  A 
~ h ~ -h  -x—  = 0. 
ex  0 y 0 z 
Cela  veut  dire  que  les  vibrations  doivent  être  transversales. 
§ 130.  Supposons  que  les  vibrations  électriques  dans  les 
