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H.  A.  LORENTZ. 
molécules  aient  lieu  dans  la  direction  de  0 X et  que  les 
moments  électriques  soient  indépendants  de  x et  de  z.  Alors, 
l’équation  (124)  devient 
/ 1 , x 3 2 \ / d 2 1 O2  \ __  4 TT  0 2 IVL-  , 
\q  + "/Ve2  V 0 t1)  \d  y1  V1  3 t1)  M'  V d V*  ' ' 1 ^ 
Si  on  pose  : 
2tt 
WL  = c cos 
d- 
(<-i) 
W sera  la  vitesse  de  propagation  des  vibrations  transversales. 
En  substituant  dans  la  relation  (125),  on  trouve 
4 Tl2  X 
in*vwq 
~~  ) 
1 
W2  — V2 
et  si  on  désigne  par 
l’indice  de  réfraction, 
1 
•1  4 7T2  X a IT 
1~NlWWq  + 4nVq 
J 
W 
4 n2  x 
ir^rw q 
4 n 
1 
4 n'1  x 
Ne2V  & 
r €L 
§ 131.  Ce  résultat  donne  lieu  aux  conclusions  suivantes: 
a.  Si  la  masse  m des  particules  vibrantes,  ou  la  quantité 
— 4 n V2  J q0  ut  d t 1 ),  est  si  grande,  que  le  terme 
TC  * X 
N e2  V &2  q’ 
*)  Il  résulte  de  la  valeur  de  w (§  120)  que  — 4 n V2  J y0  w d r est 
g 2 î 
positif  et  du  même  ordre  de  grandeur  que  , où  R est  le  rayon  d’une 
h 
particule.  Ce  terme  —4  7?  I72  J oa  w d i peut  donc  être  négligé  vis- 
à-vis  de  m,  lorsque  la  condition  qui  a été  énoncée  au  paragraphe  88  se 
trouve  remplie. 
