LA  THÉORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  497 
tout  en  restant  inférieur  à l’unité,  ait  une  valeur  sensible,  l’in- 
dice de  réfraction  sera  d’autant  plus  élevé  que  la  durée  des 
vibrations  est  plus  petite.  On  sait  que,  dans  la  théorie  moderne 
de  la  dispersion  de  la  lumière,  la  masse  des  particules  pondéra- 
bles qui  sont  supposées  prendre  part  aux  vibrations  lumineu- 
ses joue  un  rôle  important.  J’ai  fait  remarquer  '),  il  y a déjà 
bien  des  années,  que  la  théorie  électromagnétique  permet 
une  semblable  explication. 
b.  Si  la  durée  d’une  oscillation  est  suffisamment  longue, 
on  aura  à peu  près  : 
v* 2  = 1 + 4 n V q. 
Or,  le  second  membre  n’est  autre  chose  que  le  pouvoir 
inducteur  spécifique  K (§  108)  et  on  revient  à la  relation,  établie 
par  Maxwell , 
— K. 
c.  En  supposant  que  le  facteur  s qui  entre  dans  q (§  107) 
peut  être  négligé,  on  trouve  que,  quelles  que  soient  les  valeurs 
de  # et  de  x,  l’expression 
v2  — l 
v2  + 2 
doit  être  proportionnelle  à la  densité  du  diélectrique.  C’est  la 
loi  que  j’ai  fait  connaître  dans  le  mémoire  cité  et  qui  a été 
établie  aussi  par  M.  Lorenz  2)  de  Copenhague.  Elle  ne  s’ac- 
corde pas  parfaitement  avec  les  expériences,  mais  il  n’y  a en 
cela  rien  qui  doive  nous  étonner.  Non  seulement  la  quantité 
s peut  être  différente  de  0,  mais  il  est  très  probable  que  les 
propriétés  des  molécules  elles-mêmes  sont  modifiées  par  une 
dilatation  ou  une  compression.  Ce  sont  précisément  ces  chan- 
gements sur  lesquels  on  pourra  apprendre  quelque  chose  en 
étudiant  les  variations  de  l’expression 
v 2 — 1 
rT+~2  ‘ 
1)  H.  A.  Lorentz,  Verhandelingen  der  Akad.v.  Wei.  Amst.,  T.  18,  1878, 
et  Wied.  Ann..  T. 9,  p.  641,  1880. 
2)  L.  Lorenz,  Wied.  Ann.  T.  11,  p.  70,  1880.  Le  mémoire  original  de 
M.  Lorenz  parut  en  danois  en  1869. 
