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H.  A.  LORENTZ. 
CHAPITRE  VIL 
Propagation  de  la  lumière  dans  un  diélectrique 
pondérable  qui  se  trouve  en  mouvement. 
Equations  fondamentales. 
§ 182.  Je  supposerai  dans  ce  chapitre  que  toutes  les  mo- 
lécules du  diélectrique  sont  animées  d’une  même  vitesse  de 
translation  parallèle  à l’axe  des  x et  indépendante  du  temps. 
Je  désignerai  par  p cette  vitesse  et  tout  en  conservant  pour 
le  moment  les  axes  immobiles  O X,  O Y et  O Z,  j’introduirai 
des  axes  nouveaux  qui  sont  fixement  liés  à la  matière  pon- 
dérable. 
Le  premier  de  ces  axes  coïncidera  avec  O X ; les  deux 
autres  seront  parallèles  à O Y et  à,  O Z et  coïncideront  avec  ces 
axes  au  moment  ^ = 0.  Par  conséquent,  les  nouvelles  coordon- 
nées seront 
(x)  = x—pt,  (y)  = y,  (z)  = z. 
Toute  fonction  cp  qui  dépend  de  x,  y,  z et  t peut  également 
être  exprimée  en  (x),  (y),  (z)  et  t.  J’employerai  les  signes  : 
(126) 
0 0 _0_  _0_ 
Jx  ’ Oy  ’ Tz’  dt 
si  je  veux  me  placer  au  premier  point  de  vue  et  les  signes: 
0 0 0 0 
0 (x)  ’ 0(y)’  0(Z)’  d(t)  • 
dans  le  second  cas. 
On  voit  facilement  que 
(127) 
3 _ 3 3 _ 3 3 _ 3 
3 x ~ 3 (*)  ’ 3 y ~~  3 (y)  ' dz~d(z)’ 
mais 
_0^  __  J) _0_ 
3 t ~~  3 (t)  P d(x)  ' 
§ 133.  Dans  les  équations  (II) — (V)  on  peut  introduire  les 
dérivées  (127)  au  lieu  des  dérivées  (126).  Après  avoir  effectué 
cette  transformation  je  supprimerai  les  axes  -fixes,  je  désignerai 
