LA  THÉORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  499 
par  x , y , z les  coordonnées  prises  par  rapport  aux  axes  mobiles 
. . . o 3 o o . 
et  1 écrirai  — — , , -r—  , — — pour  ce  qui  a ete  repre- 
J dx  d y ’ dz  ’ 0 t F 1 F 
senté  provisoirement  par  les  signes  (127).  Enfin,  j’entendrai 
par  (|,  y,  Ç)  non  pas  la  vitesse  absolue  d’une  particule  chargée, 
mais  sa  vitesse  relative  par  rapport  à la  matière  pondérable, 
de  sorte  que  les  composantes  de  la  vitesse  absolue  deviennent 
£ -h  p,  y et  £. 
Cela  posé,  les  équations  fondamentales  prennent  la  forme 
suivante  : 
X = 4 7T  V2  J Q f d T ~h  7]  J O y d T £ J Q P d T, 
T = 47i  V2  J q g d t - h £ j (j  c<  d r — (£  -h  p)  J q y d ^ . (T 
Z = 4 n V2  J q hdr  (J  -bp)  J q p d t — y J y a 
’*  - 
0 a? 
0 Zi 
d y ' d Z ^ 
0 a 
0 X 
3J 
3 y 
^ = 0 
0 Z 
(IT) 
(III) 
lr_ 
dy 
-*! 
0 Z 
= 
4 7T  | 
:<>(?  + . 
P)  + (: 
D 3 ’ 
) < P 3æ 
Ki 
0 a 
_0_/ 
( 
( ° 
3 \ 
i f 
. 0 Z 
0 # 
4 7T  j 
| 5Ï  + 
\1>7  “ 
"P  3V) 
4( 
dJ_ 
0 a 
? ? + 
/ ^ 
3 \ 
h J , ! 
0 X 
0 y 
— 
4"| 
\07  " 
'P  ôï) 
4 7T 
F2 
= (’ 
3 \ 
— v ^ — ) 
«,  \ 
\0  2 
3 y/ 
\3  t 
^ 0#/ 
J 
4 7T 
V2  | 
-3-T) 
= ('  * 
3 \ 
— V t*  1 
P, 1 
\0  Æ 
dz) 
F dx  ) 
i 
4 7T 
F2 
(1/ 
V>y 
*9) 
dx> 
= (- 
V 3.< 
-»*■) 
\ 
y-  i 
(V') 
§ 1 34.  Tant  que  les  particules  chargées  n’ont  d’autre  mou- 
vement que  la  vitesse  commune  de  la  matière  pondérable  on 
