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H.  A.  LORUNTZ. 
aura  ^ = 17  =:  Ç = 0 et  la  densité  dans  un  point  (x,  y , z)  sera 
indépendante  de  t.  Il  n’en  sera  plus  ainsi  lorsque  les  molé- 
cules sont  le  siège  des  vibrations  électriques  dont  je  me  pro- 
pose d’examiner  la  propagation. 
Dans  cet  examen  je  suivrai  pas  à pas  la  voie  qui  a été  tra- 
cée dans  le  chapitre  précédent.  Seulement,  comme  la  méthode 
et  les  hypothèses  resteront  les  mêmes,  je  pourrai  m’exprimer 
plus  concisément. 
Remarquons  encore  que  si,  dans  cette  étude,  il  est  question 
d’un  point  ou  d’une  surface  immobile,  cela  signifiera:  «im- 
mobile par  rapport  aux  axes”,  ou,  ce  qui  revient  au  même, 
„par  rapport  à la  matière  pondérable”.  Pareillement,  on  en- 
tendra par  le  déplacement  (x,  y,  z)  d’une  particule  le  déplacement 
qu’elle  a subi  relativement  à cette  matière. 
Vibrations  produites  par  une  seule  molécule. 
§ 135.  On  trouvera  d’abord,  au  lieu  des  équations  (86)  et  (87)  : 
D9=viïj+(h-pL)  1 •• (128) 
Q-t-p&)  lpt1, 
□ « = 4*  . 
□<»-4Wpjc^-(s+p)|îj 
( / \ 0 Q 0 y)  1 
Dy  = An  V>  J (l+p)  j * 
Dans  ces  formules,  ainsi  que  dans  plusieurs  autres  qu’on 
rencontrera  plus  loin,  le  signe  □ est  employé  pour  indiquer 
l’opération 
