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H.  A.  LORENTZ. 
f=(V2-p2) 
*(< 
h—V2 
($  =■  4 7T  V2 
— 4nV 
’-S')  A'x>  A 
) X 
2t 2 r 
d (co  — 
«')  . 3’x» 
2y 
3 t2 
d .(co  — 
S')  , ^ X* 
d Z 
dt2 
A*  u 
1 
1 d Zdt 
dydt)  ’ 
P’Xs 
12x2  t 
— — v 
d Zd  t ^ 
\*'X, 
12  y 2 t 
O2  1 , 
2x2t  + P 
*2X,  .3&I 
d xd t d t 
d xd  t 
U — rxlll 3 
P 
0(c 
d Xd  t’ 
-s')i  \ 
2z  ) 
2 (co  — S')j 
(133) 
(134) 
ty  t ' 
Comme  la  densité  qq  est  indépendante  du  temps,  l’équation 
(130)  peut  être  remplacée  par 
/ 
( V 2 - 
p2) 
d X‘ 
V2 
( 
d2 
dj2 
œ = Qo  ...  (135) 
Du  reste,  les  valeurs  (133)  et  (134)  satisfont  à toutes  les 
équations  (II') — (V'). 
§ 137.  Je  supposerai  que,  tant  que  la  particule  mobile  P se 
trouve  dans  sa  position  d’équilibre,  la  molécule  entière  dont 
elle  fait  partie,  ne  fait  naître,  en  des  points  éloignés,  ni  un 
déplacement  diélectrique,  ni  une  force  magnétique,  et  cela 
même  dans  le  cas,  où  cette  molécule  est  animée  de  la  vitesse  p. 
Alors,  pour  obtenir  les  valeurs  de  /,  g , h,  a,  p,  y dues  à la 
molécule  entière  et  relatives  à des  points  qui  se  trouvent  à 
quelque  distance,  il  suffit  de  supprimer,  dans  les  équations 
(133)  et  (134),  les  termes  qui  dépendent  de  co.  C’est  ce  qu’on 
reconnaîtra  par  un  raisonnement  semblable  à celui  qu’on 
trouve  au  paragraphe  115. 
