LA  THEO  RI  B ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  505 
part  d’un  centre  unique  (x,  y,  z).  Les  particularités  de  ce 
mouvement  se  réfléchiront  dans  la  forme  de  la  fonction  F et 
le  lieu  géométrique  des  points  (x,  y,  z)  où  cette  dernière  a une 
valeur  déterminée  peut  recevoir  le  nom  de  ^surface  d’onde”. 
Or,  l’équation 
X H-  * ( x — x')  = const. 
représente  une  sphère  dont,  si  R est  le  rayon,  le  centre  est 
situé  au  point  (x'  — ^ R,  y,  z ^ . Un  ébranlement  émis  au 
moment  tQ  par  un  point  P de  la  matière  pondérable  et  se 
propageant  dans  l’éther,  aura  atteint,  à un  moment  postérieur 
quelconque  £,  la  surface  d’une  sphère,  ayant  pour  rayon  V (t  — tQ) 
et  pour  centre  le  point  de  l’éther  qui  coïncida  avec  le  point 
P à l’instant  tQ.  C’est  un  résultat  auquel  on  aurait  pu  s’attendre. 
Dans  les  paragraphes  suivants  on  trouvera  des  formules 
plus  compliquées  et  applicables  aux  cas  où  la  source  des  vi- 
brations a une  certaine  étendue. 
§ 140.  Soient: 
t un  certain  espace  qui  se  déplace  avec  la  matière  pondé- 
rable et  dont  par  conséquent  chaque  point  a des  coordonnées 
x\  y\  z'  constantes, 
d t un  élément  de  volume  situé  au  point  (x\  y\  z'), 
F (t,  x',  y\  z ')  une  fonction  finie  et  continue. 
D’après  ce  qui  précède,  la  fonction 
satisfera  à l’équation  (136)  et,  si  le  point  (x,y,z)  est  situé  à 
Mais,  lorsque  (x,  y}  z)  est  un  point  intérieur,  on  n’aura  plus 
C’est  ce  que  nous  allons  démontrer,  en  entendant  toujours 
l’extérieur  de  l’espace  r',  il  en  sera  de  même  de  l’intégrale 
par  J la  limite  de  l’intégrale  J (voir  le  paragraphe  116). 
