LA  THEORIE  ÉLECTROMAGNÉTIQUE  DE  MAXWELL  507 
H=tè(4)" 
et,  en  vertu  de  la  formule  (140), 
= (TW 
d xd  t J D X d t \X  J 
Substituons  toutes  ces  valeurs  dans  l’expression 
□ X=(F2  P1)  ^ 
Z _i_  17^2  _ X 
Oæ2  ^ O^/2 
O2 
â~a?D  < dt2 
32  V 3^J 
bz2 
0 ~ y 02y 
2P^h~*i I- 
Comme  on  a 
□ 
(0  =»• 
et,  à la  surface  sphérique, 
— z, -A  (I)  + F.  (»'-!/>  A (A) 
+ F'</-!>â(7)  = r’F>- 
on  obtient 
□ x = — F2  *.  y,  z).  Lim  J\-  f ~J  = 
— — 4n  Fl^F2  - pxF(t,x,y,z). 
11  en  résulte  que  la  fonction 
l — 
1 fl  ri(j  t -h  £ [x  — a;  ) , , A , , 
- - - -Fp , x .y  ,z\dr 
'V*  — p2JV  ' l^V2  — p2  / 
4tt  y v^y*  _ F 
a la  propriété  exprimée  par 
□ X = F (<,  *,  y,  2). 
Archives  Néerlandaises,  T.  XXV. 
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