LA  THÉORIE  ÉLECTROMAGNÉTIQUE  DE  MAXWELL.  509 
__  4 7T  V2  \ D2  d2  /mV\  ) 
U L }dydt\X  ) DzO^Y^/-’ 
_ 4 TT  F2  ^ O2  / m V\  D2  / m A 0 S"  j 
? ~ L I 2z0t  \X  J 0 xZt  \x  ) P dz  \ ’ 
_ 4 jt  F2  ^ O2  /m'A  S2  /m'A  d S" ) 
7 ~~  L \dxdt\x)  dySt\x)+Pdy\' 
Ici,  m Y,  m y et  mY  désignent  les  moments  électriques  de  la 
molécule  agissante,  à l’instant 
V -h  * (#  — x') 
a',  y,  z étant  les  coordonnées  du  point  où  elle  se  trouve  et 
t étant  toujours  défini  par  la  formule  (139). 
Du  reste,  les  équations  obtenues  ont  encore  lieu  lorsque  l’am- 
plitude des  vibrations  surpasse  le  diamètre  de  la  particule 
mobile  (voir  la  Note  additionnelle). 
.(146) 
Valeur  de  la  force  qui  est  produite  par  la  moléculq 
elle-même  dont  la  particule  considérée 
fait  partie. 
§ 143.  Pour  trouver,  comme  au  paragraphe  120,  la  réaction 
de  l’éther  sur  la  particule  vibrante,  il  faut,  au  moyen  des 
équations  (133),  (134)  et  (143),  calculer  les  valeurs  de  /,  g,  h, 
«,  p,  y à l’intérieur  de  la  particule  elle-même,  pour  les  porter 
ensuite  dans  les  équations  (P)  (§133).  Dans  les  formules  (143), 
x,  y et  z représentent  les  déplacements  au  moment 
/ _ * + * (a  — aQ  _ / t p (x  — x')  _ 
V2  — p-  ' l^V2  — p*  T2— P2  ’ 
ces  lettres  x,  y,  z doivent  donc  être  remplacées  par 
x 
X • p(x  — x')  • 
— x — ir  x , etc., 
V^J72__p2  F2—  p2  ’ ’ 
si  l’on  veut  entendre  par  x,  y,  z,  x,  y,  z les  valeurs  relatives 
au  temps  t. 
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