LA  THEORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  517 
P.  Les  composantes  de  la  force  exercée  par  la  partie  du  diélec- 
trique qui  se  trouve  au  dehors  de  la  sphère  B deviennent 
ainsi 
d nu 
ï,=  4.1 '' >1  > -TÎ !■ 
d nu 
dt 
Y , — 4 n V2  eg  H-  « ~jt  7 — VeYt 
Z , = 4 n V 2 eh  + 
d m 
d nu 
dt 
d my 
. . . (150) 
pep. 
(=)  jî  ’ etc- 
d t dt 
Avant  d’effectuer  les  substitutions  (§  153),  j’appellerai  l’at- 
tention sur  l’ordre  de  grandeur  des  différents  termes.  Confor- 
mément à ce  qui  a été  dit  au  paragraphe  125,  on  a 
m 
X2  ’ 
De  plus: 
/L(=)  V&. 
Donc,  si  on  désigne  par  les  parties  des  six  fonc- 
tions qui  ne  contiennent  pas  le  facteur  p et  par  /2  ......  y2 
celles  où  il  se  trouve, 
fi  i—^di  (=)^2  (=)  4 ~~ÿî  ’ 
m 
“.(=)!».  (=)M=) 
Pi  (=)/i  (=)PÿT5ï- 
Passons  rapidement  en  revue  les  termes  qui  paraissent  dans 
les  expressions  pour  X , » Y , , Z , . 
a.  Les  produits  4 n V2  e 4 n V2  egx  et  4 tt  V2  eh1  con- 
tiennent des  parties  qui  sont  du  même  ordre  de  grandeur  que 
e_m 
&2 
à l lîiy  . . e ô 
~dT  "fl7  9 
b.  Comme 
